Cтраница 2
Заметим, что в анизотропных средах тензор натяжений электрического поля, вообще говоря, не симметричен. [16]
Исходным пунктом расчета является выражение для максвелловского тензора электромагнитных натяжений вблизи тела. Поэтому теория Лифшица описывает и зависимость сил от температуры. [17]
Тензор Tav Ta7 T ( называется тензором натяжений Максвелла, Т &1 - его электрической, а Т1 - магнитной частью. [18]
Совокупность величин Тхх, Тху называется тензором натяжений Максвелла. [19]
Ху, то тс можно истолковать как тензор натяжений, существование которого обусловлено переносом количества движения вследствие турбулентных пульсаций. Симметрия этого тензора очевидна. [20]
Феноменологическое выражение ( 20 9) для тензора натяжений и является не единственно возможным. Более того, форма ( 20 9) для этого тензора, вероятно, наименее подходящая, учитывая анизотропию турбулентных пульсаций. [21]
Согласно (75.1) действующие на магнит силы определяются тензором натяжений Т в окружающей неферромагнитной среде. [22]
Согласно (75.1) действующие на магнит силы определяются тензором натяжения Т в окружающей неферромагнитной среде. [23]
Согласно (75.1) действующие на магнит силы определяются тензором натяжений Т в окружающей неферромагнитной среде. [24]
В частности, f равно нулю, если компоненты тензора натяжения Т имеют в данном участке среды постоянные значения. [25]
В частности, f равно нулю, если компоненты тензора натяжения Т имеют в данном участке среды постоянные значения. Это и понятно, ибо если мы мысленно выделим в среде произвольный параллелепипед, то в случае постоянства тензора Т на противоположные его грани будут действовать натяжения, равные по величине и противоположные по направлению; следовательно, равнодействующая приложенных к параллелепипеду сил будет равна нулю. [26]
В частности, f равно нулю, если компоненты тензора натяжения Т имеют в данном участке среды постоянные значения. Это и понятно, ибо если мы мысленно выделим в среде произвольный параллелепипед, то в случае постоянства тензора Т на противоположные его грани будут действовать натяжения, равные по величине и противоположные по направлению; следовательно, равнодействующая приложенных к параллелепипеду сил будет равна нулю. [27]
Поэтому иногда Тензор плотности потока импульса Тц называют также тензором натяжения. [28]
Следуя Максвеллу, ее называют иногда ( трехмерным) тензором натяжений электромагнитного поля. [29]
Уравнения гравитационного поля Эйнштейна позволяют определить геометрию, если задан тензор натяжений ( источник гравитационного поля) и соответствующие граничные условия. Из уравнений поля мы можем вывести также уравнения движения пробной частицы, которые в случае слабых полей и малых скоростей сводятся к ньютоновым уравнениям движения. Эксперимент Этвеша показывает, что источником гравитационного взаимодействия является полная масса - энергия. Любое распределение материи, кроме своей энергии покоя, обладает также собственно натяжением. Понятие твердого тела не имеет инвариантного смысла, так как волна напряжений не может распространяться мгновенно. Поэтому в качестве источника в уравнениях гравитационного поля обычно берется тензор энергии - натяжений r v, включающий как одну из компонент распределение энергии. Можно, однако, взять в качестве источника скалярного поля свернутый тензор натяжений Т Г [ 1, как показано в гл. [30]