Cтраница 1
Тензоры более высокого ранга определяются аналогичным образом. [1]
Ковариантные производные ковариант-ных тензоров более высокого ранга берутся обычным образом. [2]
Для тензоров более высокого ранга кроме двух указанных могут быть и другие типы симметрии. Построим операторы, которые превращают тензоры в симметричные - симметризаторы Юнга. Для этого сначала определим действие подстановки на тензоре. [3]
Аналогично вводятся тензоры более высокого ранга, как многоиндексные величины, испытывающие преобразования ( 5) по каждому из индексов, напр, тензор эл. [4]
Сущее п уют тензоры более высоких рангов; с другой стороны, вектор можно назвать тензором первого ранга. [5]
Сказанное легко обобщается на тензоры более высокого ранга: изменяют знак те тензоры, у которых имеется нечетное число индексов, соответствующих векторам, изменяющим знак при обращении времени. [6]
Эта идея переносится и на тензоры более высокого ранга. [7]
Дифференцированием тензора в декартовых координатах образуются тензоры более высокого ранга. [8]
А это же правило справедливо и для тензоров более высокого ранга. [9]
Эти законы преобразования легко обобщить на случай тензоров более высокого ранга. Заметим, что пространственно-временные координаты точки преобразуются по закону (7.2) и поэтому в своей совокупности образуют контравариантныи вектор. [10]
Понятия симметрии и антисимметрии применимы и к тензорам более высокого ранга. [11]
Аналогично можно определить, в трехмерном евклидовом пространстве, тензор более высокого ранга. [12]
Но фактическое проведение вычислений требует установления правил абсолютного дифференцирования тензоров более высокого ранга, чем первый. [13]
Согласно (2.15) макронапряжение Oiftfe выражается [21] через среднее объемное напряжение и тензор более высокого ранга. [14]
Подобным же образом находятся и другие компоненты этих тензоров, а также тензоры более высоких рангов. [15]