Cтраница 1
Рассматриваемая теорема относится к каким угодно случайным величинам, как независимым, так и связанным. [1]
Доказательство рассматриваемой теоремы, идея которого при надлежит К о ш и 2), основано на трех леммах. [2]
Таким образом, рассматриваемая теорема доказана. [3]
В этой формулировке рассматриваемая теорема совпадает с правилом множителей Лагранжа. Оказывается, при определенных условиях она приводит и к теореме Куна - Таккера. [4]
В заключение несколько слов по поводу рассматриваемой теоремы как эквивалента ахсиомы выбора. Так как в самой ее формулировке содержится утверждение о непустоте декартова произведения множеств ( Цериело) или об отличном от нуля произведении кардинальных чисел ( Жегалкин и Журден), то тем самым мы имеем аксиому выбэра в ее мультипликативной форме. [5]
Формула ( 38) и выражает рассматриваемую теорему. Теорема об изменении кинетического момента системы относительно центра масс для относительного движения системы по отношению к системе координат, движущейся поступательно с центром масс, формулируется также, как если бы центр масс был неподвижной точкой. [6]
Формула ( 38) и выражает рассматриваемую теорему об изменении кинетического момента системы относительно центра масс для относительного движения системы по отношению к системе координат, движущейся поступательно с центром масс, формулируемую так же, как если бы центр масс был неподвижной точкой. [7]
Формула ( 38) и выражает рассматриваемую теорему об изменении кинетического момента системы относительно центра масс для относительного движения системы по отношению к системе координат, движущейся поступательно с центром масс; она формулируется так же, как если бы центр масс был неподвижной точкой. [8]
Такие области допускаются Рис - 164 рассматриваемой теоремой. [9]
Приведенные выше примеры и графики говорят в пользу рассматриваемой теоремы, однако они в то же время указывают на необходимость некоторых ограничений. [10]
Юнг, как и Лебег, осознал наличие в рассматриваемой теореме двух составных частей, только не в столь прозрачном виде: это видно из того, что он, установив сначала в обобщенном виде первую часть теоремы, охарактеризованную выше, затем в § 4 решил получить и вторую ее часть, но уже только для замкнутых множеств и притом без применения трансфинитных чисел. [11]
Хартогс [1]), то тем самым и у него рассматриваемая теорема связана с данной аксиомой. [12]
Доказана уже для системы St части ( а), рассматриваемой теоремы, условиям части ( Ь) достаточно удовлетворить для какого-либо бдмого подходящего способа определения формы. [13]
Доказательство теоремы VI ( Ь) устанавливает утверждение ( Ь) рассматриваемой теоремы, если на этот раз подразумевать под R и S надлежащие предикаты А-кванторных форм. Доказательство ( а) будет проведено с помощью следующих лемм. [14]
Следует / заметить, что нами не сделано явного или неявного ограничения о применимости вышеизложенного только к случаю твердого тела, и рассматриваемые теоремы имеют абсолютно общий характер. Особенность случая твердого тела заключается в том, что эти теоремы дают число уравнений, равное числу степеней свободы такого тела, безразлично, идет ли речь о двух или трех измерениях, и поэтому они достаточны для полного решения задач динамики, в которых рассматриваются только твердые тела. В других случаях, как, например, в гидродинамике и в теории упругих колебаний, приходится вводить вспомогательные физические гипотезы более частнбго вида. [15]