Cтраница 1
Общие теоремы механики формулируются для системы материальных точек, связанных силами взаимодействия или подчиненных геометрическим связям. После того как наложено столь жесткое кинематическое ограничение, вопрос о природе сил взаимодействия между точками, составляющими твердое тело, уже не возникает, эти взаимодействия не могут быть измерены никаким способом, они совершенно не влияют на характер движения тела. [1]
На основании общих теорем механики равновесие является устойчивым, если потенциальная энергия системы имеет минимальное значение. Следовательно, величина критической нагрузки определяется из условия, что приращение потенциальной энергии изгиба пластинки при выпучивании равно работе внешних сил. [2]
В этом параграфе с использованием общих теорем механики были выведены уравнения движения твердого тела. Анализ движения твердого тела будет проведен в дальнейшем. [3]
Для получения суммарных характеристик используются такие общие теоремы механики, как теорема количества и моментов количеств движения, энергии и др. Однако большая сложность и недостаточная изученность многих явлений вынуждают механику жидкости и газа не довольствоваться применением строгих методов теоретической механики и математической физики, столь характерных, например, для развития механики твердого тела, но и широко пользоваться услугами всевозможных эмпирических приемов и так называемых нолуэмпирических теорий, в построении которых большую роль играют отдельные опытные факты. Такие отклонения от чисто дедуктивных методов классической рациональной механики естественны для столь бурно развивающейся науки, как современная механика жидкости и газа. [4]
Для получения суммарных характеристик явлений используются общие теоремы механики и термодинамики: теоремы количества и моментов количеств движения, закон сохранения энергии и др. Значительная сложность явлений вынуждает механику жидкости и газа широко пользоваться услугами эксперимента, обобщение результатов которого приводит к эмпирическим закономерностям, а иногда и к полуэмпирическим теориям. Такие отклонения от дедуктивных методов классической рациональной механики вполне естественны для столь быстро развивающейся науки, как современная механика жидкости и-газа. [5]
Для получения суммарных характеристик явлений используются общие теоремы механики и термодинамики: теоремы количества и моментов количеств движения, закон сохранения энергии и др. Значительная сложность явлений вынуждает механику жидкости и газа широко пользоваться услугами эксперимента, обобщение результатов которого приводит к эмпирическим закономерностям, а иногда и к полуэмпирическим теориям. Такие отклонения от дедуктивных методов классической рациональной механики вполне естественны для столь быстро развивающейся науки, как современная механика жидкости и газа. [6]
Таким образом оно опять может служить частным примером общей теоремы механики. [7]
В 1931 г. американский математик Георг Биркхоф доказал одну общую теорему механики, которая, как показал через три года А. Я. Хинчин, допускает широкое теоретико-вероятностное обобщение. [8]
В 1931 г. американский математик Георг Биркгоф доказал одну общую теорему механики, которая, как показал через три года А.Я. Хинчин, допускает широкое теоретико-вероятностное обобщение. [9]
Это един ственное независимое уравнение, которое можно получить из общих теорем механики. Но оно содержит две неизвестные скорости vAi и vB1, так что задача оказывается неопределенной. [10]
Наиболее простое решение дает использование интегрального уравнения, полученного в результате применения общих теорем механики к плоскому установившемуся движению среды в пограничном слое. [11]
Уравнения ( 94) имеют два первых интеграла, которые легко найти, применяя общие теоремы механики. [12]
При нахождении результирующих сил давления потока на об текаемые тела часто гораздо удобнее пользоваться общими теоремами механики, в том числе теоремой об изменении количества движения или уравнением импульсов, применяя их к конечным объемам жидкости, чем эти зависимости получать путем интегрирования дифференциальных уравнений движения. [13]
В другой его работе Движение материальной точки переменной массы в случаях одновременного отделения и присоединения частиц ( 1957) выведены общие теоремы механики для абсолютного и относительного движения точки переменной массы в случае одновременного отделения и присоединения частиц. [14]
Точек для многих частных случаев изменения масс. Большой вклад в динамику переменных масс был сделан также А. А. Космодемьянским [5 ], [6 ], который дал общие теоремы механики переменных масс и развил механику тела переменной массы. [15]