Cтраница 2
Теперь воспользуемся так называемой оптической теоремой эквивалентности ( см. разд. [16]
Теперь воспользуемся так называемой оптической теоремой эквивалентности, описанной в разд. В соответствии с этой теоремой, среднее значение любого нормально упорядоченного оператора поля может быть записано как среднее по ансамблю, в котором операторы рождения и уничтожения заменены их правыми и левыми собственными значениями, а усреднение должно проводиться с функционалом ф ( у) фазового пространства, используемым в качестве весового функционала. Применим эту теорему к (14.5.2) в обратном порядке. [17]
Это и есть так называемая оптическая теорема. Она позволяет определить мнимую часть амплитуды рассеяния для 6 0 из полного сечения всех процессов. [18]
В качестве простого примера применения оптической теоремы эквивалентности, вычислим среднее число фотонов поля. [19]
Эта формула составляет содержание так называемой оптической теоремы. [20]
Полученный результат составляет содержание так называемой оптической теоремы, используемой в физике ядра и элементарных частиц. [21]
Последнее выражение следует из предыдущего ввиду оптической теоремы эквивалентности. Соотношение ( 12.10.2 а) имеет интересную структуру. [22]
Это выражение представляет собой так называемую оптическую теорему. [23]
Формула ( 91 11) носит название оптической теоремы. [24]
Последняя форма (12.10.8) получается из предыдущей по оптической теореме эквивалентности. Мы видим, что Р ( т) также может быть формально записана как среднее по пуассоновским распределениям и функционал в фазовом пространстве ф ( у) играет роль весового функционала. [25]
Условие унитарности в форме (3.41) иногда называют обобщенной оптической теоремой. [26]
& ов ( Е) / 4я представляет оптическую теорему во втором порядке теории возмут щений ( в первом порядке она имеет вид тождества 0 0, ем. [27]
Полное сечение (1.8.7) удовлетворяет замечательному условию унитарности, называемому оптической теоремой, которое будем часто использовать дальше. [28]
Последнее выражение выполняется для свободного поля и вновь является следствием оптической теоремы эквивалентности. Если каждый детектор реагирует на все направления поляризации, то мы получим совместную TV-кратную вероятность, используя операторы суммарного поглощения. [29]
Для рассеяния вперед ( ( 0) Iin F, согласно оптической теореме, выражается через полное сечение рассеяния. Экспериментально обнаружен рост иолных сече-шш, согласующийся с ограничением Фруассара. [30]