Оптическая теорема

Cтраница 3

Так как а ( 0) 1, то, воспользовавшись оптической теоремой и соотношением ( 1), заключаем, что полные сечения рас - сеяния нейтрона на протоне и на атоме водорода одинаковы. [31]

Как было показано Кадановым и Беймом [351], для многочастичного оператора Т справедлива оптическая теорема. [32]

Если 17 означает нормальное упорядочение N, то в данном выражении можно распознать оптическую теорему эквивалентности, в которой весовая функция ф ( у) выражена в виде ( 1 / тг) / / А) ( г г) [ ср. Очевидно, данная теорема применима также и к другим типам упорядочений. [33]

Соотношения ( 24 15) и ( 24 16) составляют содержание так называемой оптической теоремы и часто используются при теоретическом рассмотрении различных процессов столкновения и при анализе экспериментальных данных. В качестве примера можно указать процесс рассеяния f квантов в кулоновском поле. Причем при помощи ( 24 14), зная сечение образования пар, нетрудно оценить нижнюю границу сечения рассеяния вперед. Ее можно также использовать для уточнения фазового анализа различных процессов рассеяния, особенно в тех случаях, когда трудно измерить поперечное сечение рассеяния под малыми углами. [34]

Формула (2.20), связывающая полное сечение и мнимую часть амплитуды рассеяния вперед, называется оптической теоремой. [35]

Конечно, мы можем переставить операторы, многократно применяя коммутационные соотношения, после чего воспользоваться оптической теоремой эквивалентности, но окончательное выражение будет довольно сложным. [36]

Это совпадает со значением 4я Ira7sflB ( k, 9 0) /, что и дока-аывает оптическую теорему. [37]

Этот результат, полученный Сударшаном ( Sudarshan, 1963), был назван Клаудером ( Klauder, 1966) оптической теоремой эквивалентности, поскольку он означает формальную эквивалентность между средними значениями нормально упорядоченных операторов в квантовой оптике и средними значениями соответствующих с-числовых функций в классической оптике. Излишне говорить, как подчеркивал Сударшан ( Sudarshan, 1963b), что эта теорема не означает эквивалентность квантовой электродинамики и классической оптики. Мы видели, что ф ( у) относится к перекрывающимся квантовым состояниям и не обязательно имеет характер классической плотности вероятности. Однако, в тех случаях, когда ф ( у) ведет себя как классическая плотность вероятности, действительно имеется незначительная разница между вычислением квантовых и соответствующих классических средних значений. [38]

В тех случаях, когда временное упорядочение не является важным, как, например, в случае свободного поля, полученное выражение можно записать в другом виде с помощью оптической теоремы эквивалентности (11.9.4) для нормально упорядоченных операторов. [39]

Заметим, что масса реджеонов i и / равна t s ( pi - p3) a, но реджеон k имеет массу t22r 0 вследствие требований, налагаемых оптической теоремой. [40]

Квантовая теорема регрессии позволяет записать двухвременнбе среднее, типа ( a ( t r) a ( t) непосредственно для взаимодействующего электромагнитного поля, комбинируя функцию Грина с оптической теоремой эквивалентности. [41]

В борновском приближении амплитуда рассеяния частиц вперед ( на угол 60) является вещественной величиной ( ] т / ( в 0) 0) и, таким образом, не удовлетворяет оптической теореме, согласно которой v ( E) 4л lmf ( E, В О) / А. [42]

Дуальная диаграмма для вклада траекторий R в о 1, который получается с помощью оптической теоремы.| Дуальная диаграмма для померенного вклада в чается с помощью оптической теоремы.| Кросс-член, который получается как альтернатива диаграмм, изображенных на и, и который запрещен правилами рисования дуальных диаграмм. [43]

Это может быть легко объяснено с помощью дуальных диаграмм ( типа тех, что показаны на рис. 10.18), которых полные сечения связываются с мнимой частью диаграммы, отвечающей обмену реджеоном в амплитуде упругого рассеяния, с помощью оптической теоремы. Эта диаграмма может быть нарисована с промежуточным состоянием X, представляющим сумму резонансов, только если система ( 12) неэкзотична. Другая возможная диаграмма изображена на рис. 10.19. Она приводит к члену типа Р и возникает независимо от того, является система ( 12) экзотической или нет. [44]

Оценка Фруассара относится к верхней границе роста. С помощью оптической теоремы оценки такого типа могут быть выражены через полное сечение. [45]

Страницы: 1 2 3 4