Теория - идеальная жидкость
Cтраница 3
Эйлер ( 1707 - 1783) вывел уравнения движения идеальной жидкости и развил теорию идеальной жидкости. [31]
Последний вывод позволяет полагать, что необходимые количественные соотношения могут быть получены на основе теории идеальной жидкости при дополнительном учете особенностей, вносимых проявлениями вязкостных сил. [32]
Поскольку сопротивление давления определяется только распределением давления по поверхности тела, естественно попытаться в рамках теории идеальной жидкости построить такую схему течения, которая давала бы теоретическое распределение, близкое к действительному. Схема безотрывного обтекания круглого цилиндра потенциальным потоком, рассмотренная в гл. Схема отрывного обтекания ( Кирхгофа), как отмечено выше, дает более точный результат по распределению скорости, однако расчетное сопротивление при этом почти в 2 раза меньше действительного. При определенном соотношении расстояний между вихрями эта дорожка является устойчивой и с помощью уравнения импульсов можно найти теоретическое значение вихревого сопротивления. [33]
Чрезвычайно ценное свойство метода Прандтля состоит в том, что он объясняет и оправдывает широкое применение теории идеальной жидкости в аэродинамике. Действительно, вне весьма тонкого пограничного слоя вязкой жидкости при малой вязкости, что и имеет место в случае, например воздуха, мы можем, рассматривать течение ее как течение идеальной жидкости. Так как, с другой стороны, согласно известному свойству слоя Прандтля, нормальное давление передается через слой без изменения, то, при учете давлений на поверхность обтекаемого тела, в зонах, где нет отрыва струй, мы можем рассматривать тело как обтекаемое идеальною жидкостью, пренебрегая при этом малым утолщением тела благодаря образованию слоя. [34]
Поперек пограничного слоя давление сохраняется постоянным и определяется значением на границе слоя в основном потоке, рассчитываемым из теории идеальной жидкости, следовательно, в уравнении (22.8) член др / дх можно считать известным. [35]
Как показал Осеен, это не имеет места, а следовательно, теория исчезающей вязкости должна отличаться от теории идеальной жидкости. [36]
Таким образом, при малой интенсивности скачка уплотнения картина течения во внешнем потоке мало отличается от картины, предсказанной теорией идеальной жидкости. Это отличие заключается в небольшом искривлении скачков уплотнения в области взаимодействия. Развитие пограничного слоя в этой области происходит под воздействием плавного повышения давления и описывается обычными уравнениями пограничного слоя. Однако в большинстве случаев на практике приходится иметь дело со скачками уплотнения, интенсивность которых такова, что возникает отрыв пограничного слоя. [38]
 |
Схема течения и характерное распределение давления. [39] |
Таким образом, при малой интенсивности скачка уплотнения картина течения во внешнем потоке мало отличается от картины, предсказанной теорией идеальной жидкости. [40]
 |
Схема проточной части турбины и соответствующих элементов контрольной поверхности. [41] |
Произведем расчет момента относительно оси турбины z гидродинамических сил, действующих на лопатки турбины, для простоты в рамках теории идеальной жидкости. [42]
Таким образом, естественным выводом из теоремы Никольского и Таганова является некорректность задачи о непрерывном трансзвуковом обтекании фиксированного профиля в рамках теории идеальной жидкости. [43]
При этом, как следует непосредственно из вышеизложенного, величина U - скорость на внешней границе пограничного слоя - определяется методами теории идеальной жидкости. [44]
Для каждого из указанных классов струйных течений существует широкий круг задач, которые с достаточной степенью точности можно решать в рамках теории идеальной жидкости. Совокупность этих задач образует раздел гидродинамики, называемый теорией струй идеальной жидкости. [45]
Страницы: 1 2 3 4