Cтраница 2
Формула ( 30) играет основную роль в расчетах поля скоростей вокруг вихревых линий и будет в дальнейшем использована в теории крыла конечного размаха. [16]
Замена крыла одним П - образным вихрем с Г const вдоль размаха может служить только в качестве первого приближения в теории крыла конечного размаха. [17]
Формула ( 35) играет основную роль в расчетах поля скоростей вокруг вихревых линий и будет в дальнейшем использована в теории крыла конечного размаха. [18]
Формула ( 22) играет основную роль в расчетах поля скоростей вокруг вихревых линий и будет в дальнейшем использована в теории крыла конечного размаха. [19]
В работе М. А. Сумбатяна [33] к основному двумерному интегральному уравнению контактной задачи о вдавливании без трения жесткого штампа в упругое полупространство применяется специальная аппроксимация ядра, в результате чего для широкого класса областей контакта его удается свести к виду, содержащему только одномерные сингулярные интегралы типа Коши. Идея метода заимствована из теории крыла конечного размаха. В случае прямоугольной области контакта получающееся уравнение распадается на два одномерных интегродифференциальных уравнения. Числовые результаты сравниваются с результатами работ, в которых применялись численные методы решения рассматриваемой задачи. [20]
Приведенные рассуждения наводят на мысль, что в полоске соединения накладки с упругим полупространством распределение контактных напряжений в поперечном направлении можно считать таким же, какое получается па основании решения указанной плоской контактной задачи. Оно аналогично предположению, на котором построена теория узкого крыла конечного размаха. [21]
Аэродинамика крыла в несжимаемой жидкости, являющаяся содержанием настоящей книги, нашла в ней полное и широкое освещение. Отдельные разделы теории крыла в плоскопараллельном потоке и теории крыла конечного размаха ( теория моноплана бесконечного и конечного размаха, теория биплана бесконечного и конечного размаха, вопросы неустановившегося движения, определение влияния границ потока на аэродинамические характеристики несущих систем) изложены весьма подробно, с привлечением конкретных практических приложений и сравнением теоретических результатов с данными эксперимента. [22]
Таким образом были заложены основы аэродинамики крыла бесконечного размаха. Почти одновременно с разработкой этой теории были предприняты исследования в теории крыла конечного размаха. В 1910 г. Чаплыгин предложил вихревую схему крыла, а в 1913 г. на основе замены крыла П - образным вихрем дал метод расчета индуктивного сопротивления крыла. Прандтлем, опубликовавшим теорию несущей линии [44], пригодную для расчета индуктивного сопротивления крыла достаточно большого удлинения. [23]
В работе М. П. Шереметьева [1] рассматривается несколько задач об упругом равновесии бесконечной пластинки с круговым отверстием, в которое вложена круглая абсолютно жесткая или упругая шайба того же радиуса. Для решения этих задач построены интегро-дифференциаль-ные уравнения типа уравнения Прандтля теории крыла конечного размаха. [24]
Это был весьма эрудированный и квалифицированный аэродинамик, хорошо знавший теорию, в частности теорию крыла конечного размаха, и разрабатывавший новые, более эффективные методы расчета определения циркуляции по размаху крыла. Свои позиции он подкреплял достаточно обоснованными расчетами и аргументами и тем самым выгодно отличался от своих оппонентов. [25]
Примерно в то же время Н. Е. Жуковский создал вихревую теорию винта, содержащую как частный случай вихревую теорию крыла конечного размаха. В связи с тем, что ни Чаплыгин, ни Жуковский не выпустили специальных публикаций по теории крыла конечного размаха, это дало возможность зарубежным ученым считать приоритет создания теории крыла конечного размаха принадлежащим немецкому аэродинамику проф. [26]
Седьмая глава содержит основные вопросы теории пространственного потока идеальной несжимаемой жидкости. В качестве практических приложений излагаются задачи о протекании жидкости сквозь осесимметричный канал, о стационарном и не стационарном пространственном обтекании тела и, наконец, элементы теории крыла конечного размаха. [27]
Примерно в то же время Н. Е. Жуковский создал вихревую теорию винта, содержащую как частный случай вихревую теорию крыла конечного размаха. В связи с тем, что ни Чаплыгин, ни Жуковский не выпустили специальных публикаций по теории крыла конечного размаха, это дало возможность зарубежным ученым считать приоритет создания теории крыла конечного размаха принадлежащим немецкому аэродинамику проф. [28]
В настоящей работе исследуется задача о вдавливании тонкого лезвия в пластическое полупространство. Устанавливается аналогия между линеаризированными задачами теории идеальной пластичности и газовой динамики. Указанное обстоятельство позволяет использовать результаты, полученные в теории крыла конечного размаха [4, 5], для определения поля скоростей перемещений при вдавливании тонкого лезвия в пластическое полупространство. [29]
Нелинейная зависимость между р ( х) и h ( x), выражаемая формулами ( 6) и ( 7) или ( 15) или уравнением ( 12), заставляет в случае не очень малых или очень больших Х08 прибегнуть к численным методам, схема которых должна включать в себя последовательные приближения и широкое использование электронных счетных машин. В предельных случаях весьма малых или весьма больших A 0iS, по-видимому, можно будет развить эффективные асимптотические методы, приняв за параметр число жесткости или величину, ему обратную. Помимо того, при малых или больших Xv s возможна линеаризация уравнений, вытекающая из физического смысла числа жесткости. Тогда при использовании численных методов весьма эффективными окажутся прямые методы, типа метода Мультхоппа в теории крыла конечного размаха. [30]