Теория - лорентец
Cтраница 2
 |
Схема опыта Май-кельсона.| К расчету разности хода в опыте Май-кельсона. [16] |
Опыт был впервые выполнен Майкельсоном в 1881 г. с точностью, лежащей на границе необходимой. Он повторялся многократно со все большими и большими усовершенствованиями, причем удлинялся путь I и совершенствовались методы наблюдения. Таблица 22.1 показывает, что по мере совершенство-вашш опыта все с большей уверенностью констатируется отсутствие того смещения полос, которого следует ожидать по теории Лорентца, допускающей эфирный ветер, возникающий вследствие движения Земли со скоростью 30 км / с в неподвижном эфире. [17]
Теория Лорентца не удовлетворяет этому условию. Следовательно, она, очевидно, является до некоторой степени неполной. Эта ограниченность теории Лорентца несущественна для оптической области, к которой он применял свою формулу. Однако она играет заметную роль в микроволновой области. [18]
Электродинамика ( и оптика) движущихся сред, развитая Лорент-цом, есть часть его общей электронной теории, в силу которой все электромагнитные свойства вещества обусловливаются распределением электрических зарядов и их движением внутри неподвижного эфира. В качестве формул преобразования координат при переходе от одной инерциальной системы к другой сохраняются преобразования Галилея, и, поскольку отрицается принцип относительности, уравнения электродинамики Лорентца не являются инвариантными по отношению к этим преобразованиям. В случае оптических явлений она совпадает с теорией Френеля и также приводит к представлению о частичном увлечении световых волн. По теории Лорентца движение вещества есть движение молекул и связанных с ними зарядов в неподвижном эфире, и учет этого движения показывает, что в среде, движущейся со скоростью v, свет распространяется со скоростью GI ( 1 - l / n2) i, где GI - скорость света в неподвижной среде. Таким образом, теория Лорентца приводит к формуле частичного увлечения Френеля, хорошо подтвержденной тщательными измерениями. [19]
Электродинамика ( и оптика) движущихся сред, развитая Ло-рентцом, есть часть его общей электронной теории, в силу которой все электромагнитные свойства вещества обусловливаются распределением электрических зарядов и их движением внутри неподвижного эфира. В качестве формул преобразования координат при переходе от одной инерциальной системы к другой сохраняются преобразования Галилея, и, поскольку отрицается принцип относительности, уравнения электродинамики Лорентца не являются инвариантными по отношению к этим преобразованиям. В случае оптических явлений она совпадает с теорией Френеля и также приводит к представлению о частичном увлечении световых волн. По теории Лорентца движение вещества есть движение молекул и связанных с ними зарядов в неподвижном эфире, и учет этого движения показывает, что в среде, движущейся со скоростью v, свет распространяется со скоростью сх ( 1 - 1 / п2) и, где сг - скорость света в неподвижной среде. Таким образом, теория Лорентца приводит к формуле частичного увлечения Френеля, хорошо подтвержденной тщательными измерениями. [20]
Интересно отметить, что Фарадей еще в 1862 г. пытался экспериментально обнаружить влияние магнитного поля на излучаемый спектр, однако из-за несовершенства приборов сделать это ему не удалось. Только в 1896 г. Зееман обнаружил, что если поместить источник света между полюсами мощного электромагнита, то все линии спектра как бы уширяются. В дальнейшем, пользуясь спектральной аппаратурой с большой разрешающей силой, удалось установить, что уширение вызывается расщеплением каждой линии на несколько компонент. Это явление было названо эффектом Зеемана. Вскоре после его открытия Лорентцем была дана теория этого эффекта. Теория Лорентца носит название классической, так как она основана на классической модели атома как осциллятора, в котором колеблется электрон. [21]
Электродинамика ( и оптика) движущихся сред, развитая Лорент-цом, есть часть его общей электронной теории, в силу которой все электромагнитные свойства вещества обусловливаются распределением электрических зарядов и их движением внутри неподвижного эфира. В качестве формул преобразования координат при переходе от одной инерциальной системы к другой сохраняются преобразования Галилея, и, поскольку отрицается принцип относительности, уравнения электродинамики Лорентца не являются инвариантными по отношению к этим преобразованиям. В случае оптических явлений она совпадает с теорией Френеля и также приводит к представлению о частичном увлечении световых волн. По теории Лорентца движение вещества есть движение молекул и связанных с ними зарядов в неподвижном эфире, и учет этого движения показывает, что в среде, движущейся со скоростью v, свет распространяется со скоростью GI ( 1 - l / n2) i, где GI - скорость света в неподвижной среде. Таким образом, теория Лорентца приводит к формуле частичного увлечения Френеля, хорошо подтвержденной тщательными измерениями. [22]
Электродинамика ( и оптика) движущихся сред, развитая Ло-рентцом, есть часть его общей электронной теории, в силу которой все электромагнитные свойства вещества обусловливаются распределением электрических зарядов и их движением внутри неподвижного эфира. В качестве формул преобразования координат при переходе от одной инерциальной системы к другой сохраняются преобразования Галилея, и, поскольку отрицается принцип относительности, уравнения электродинамики Лорентца не являются инвариантными по отношению к этим преобразованиям. В случае оптических явлений она совпадает с теорией Френеля и также приводит к представлению о частичном увлечении световых волн. По теории Лорентца движение вещества есть движение молекул и связанных с ними зарядов в неподвижном эфире, и учет этого движения показывает, что в среде, движущейся со скоростью v, свет распространяется со скоростью сх ( 1 - 1 / п2) и, где сг - скорость света в неподвижной среде. Таким образом, теория Лорентца приводит к формуле частичного увлечения Френеля, хорошо подтвержденной тщательными измерениями. [23]
Страницы: 1 2