Cтраница 4
Такие уравнения встречаются ц различных разделах математики и физики. В теории переноса излучения, терминологии которой мы будем придерживаться, уравнение ( 1) описывает многократное рассеяние излучения в плоско-параллельной среде. При этом т - оптическая глубина, TQ - т - оптическая толщина среды, 0 А 1 - вероятность выживания фотона при однократном рассеянии, SQ ( T) - функция, характеризующая мощность первичных источников излучения, а 5 ( т) - функция источников, пропорциональная энергии, излучаемой на глубине г после всех рассеяний. [46]
Большое место в теории переноса излучения занимает асимптотическая теория. Как мы видели, решения интегральных уравнений представляются в виде сложных интегралов. Однако в так называемых асимптотических областях эти интегралы сильно упрощаются. [47]
В этом случае оно описывает изменение концентраций возбуждений в изотропной среде, где имеет место только лучистый перенос излучения. Фундаментальные результаты по теории переноса излучения были получены В. А. Амбарцумяном [301], С. [48]
Движущийся газ поглощает и излучает энергию, и эти процессы превращения энергии из лучистой в тепловую и наоборот определенным образом изменяют величину его параметров. Синтез газовой динамики с теорией переноса излучения, успешно развивающийся в последние годы, принято называть радиационной газодинамикой. Здесь мы ограничимся сводкой уравнений переноса излучения с учетом движения среды, которые необходимы для решения задачи о структуре ударной волны. Коротко будет рассмотрен вопрос о скорости затухания температурных неодно-родностей в звездных атмосферах. [49]
В стандартной РСМ кинетики используется упрощающее предположение о том, что профили сечений поглощения и излучения фотонов в радиационных процессах ( dd, dc) являются совпадающими. Это предположение, введенное в теорию переноса излучения ( Биберман, 1947), называется приближением полного перераспределения по частотам. Оно означает, что вероятность испускания поглощенных квантов не зависит от предыстории возбуждения, а определяется населенностью излучающих уровней ионов и контуром линии. Рассеяние фотонов в приближении полного перераспределения по частотам полностью некогерентно, поскольку фазовые соотношения между входящими и выходящими волновыми пакетами электромагнитного поля разрушены влиянием уширяющих столкновений. Такое предположение справедливо, если при фотовозбуждении ионов частые соударения с уширяющими частицами приводят к блужданию спектрально возбужденных частиц в пределах контура линии, и память о частоте фотона, который поглотил ион к моменту спонтанного испускания фотона, полностью исчезает. В общем случае источник испускания фотонов должен быть охарактеризован спектральной плотностью возбужденных ионов ( аналогом спектральной интенсивности излучения), которая определяет долю ионов, способных испускать фотон определенной частоты. Соответствующее приближение - частичного перераспределения по частотам ( Unno, 1952; Hammer, 1962; Михалас, 1982; Махров, Се-чин, Старостин, 1990) - существенно более сложное и практически используется лишь в сильно упрощенных моделях вещества. [50]