Теория - многократное рассеяние
Cтраница 1
Теория многократного рассеяния в сплошных средах наиб, хорошо развита для случая одномерных неодно-родностей, а в трехмерно-неоднородных средах - в приближении малоуглового рассеяния вперед. Для анализа используются схема марковских случайных процессов в диффузионном приближении, теория переноса излучения, метод суммирования ряда теории возмущений по кратности рассеяния при помощи фейнма-новских диаграмм ( решения Дайеона уравнения и Бете - Солпитера уравнения), метод геом. Одним из наиб, ярких эффектов многократного рассеяния в одномерной среде является полное отражение волны от цолуоесконечной среды со слабыми флуктуациями показателя преломления. При малоугловом многократном рассеянии в среде с трехмерными неоднородностями происходит накопление флуктуации параметров волны с ростом дистанции. В частности, накопление с расстоянием флуктуации направления нормали к поверхности пост, фазы волны приводит к росту ширины угл. В среде с пространственно-временными неоднородностями аналогичным образом растет с расстоянием ширина частотного спектра. Дисперсия флуктуации интенсивности на нек-рой глубине выходит на стационарный уровень. Совместное влияние диссипации и рассеяния приводит к существованию глубинного режима, когда угл. [1]
Теория многократного рассеяния света чрезвычайно близка к теории переноса нейтронов. [2]
В теории многократного рассеяния света излучение рассматривается как совокупность отдельных квантов, образующих фотонный газ. [3]
Методы теории многократного рассеяния ( диаграммный метод ила метод ф-ций Грина) позволяют получить замкнутые ур-ния для моментов поля. В частности, с этих позиций удается обосновать результаты феномене-логич. Кроме того, для расчета флуктуации волновых полей в случайных средах используют Кирхгофа метод г метод интерфереяц. [4]
Использование более точных распределений теории многократного рассеяния и увеличение скорости вычислений позволяют проводить расчеты полей электронов в неоднородных поглотителях и в трехмерной геометрии. [5]
Для анализа интенсивностей в методе ДОБЭ было развито несколько вариантов теории многократного рассеяния, которая оказалась по сложности и трудности сравнимой с теми теориями, которые существуют для расчета интенсивностей ДМЭ. Мы отсылаем читателя к статьям Масуда и др. ( 1976) и Максима и Биби ( 1984), где описаны эти теоретические методы. [6]
Если величина отрезка траектории превышает величину максимально допустимого значения отрезка для теории многократного рассеяния, то в качестве шага траектории берется последняя величина. [7]
Задача о рассеянии света в полубесконечной среде принадлежит к числу тех немногих проблем теории многократного рассеяния, точное решение которых удается получить в замкнутой форме. Поэтому, не говоря уже об интересе к этой задаче как таковой, она приобретает еще и роль пробного камня, служащего для проверки точности и границ применимости различных приближенных и численных методов теории переноса. Этим оправдывается то большое место, которое отводится этой задаче, а также наше стремление привести имеющиеся численные результаты, к сожалению, еще далеко не полные. Большое внимание уделяется изучению асимптотических свойств решения. Это обстоятельство также не случайно. Как будет показано ниже, когда рассеяние почти консервативно, так что за фотовозбуждением атома в большинстве случаев следует радиативный переход вниз, толщина пограничного слоя оказывается очень большой. [8]
Исследованию приведенных только что уравнений посвящена огромная литература, и в любом руководстве по теории многократного рассеяния света можно найти обсуждение методов их решения. [9]
При нализе используются теория переноса излучения, имеющая дело с интенсивиостями распространяющихся волн, и теория многократного рассеяния, основанная на решении волнового ур-ния с учетом эффектов взаимодействия мн. [10]
В рассматриваемой расчетной схеме длина отрезков вложенной траектории не должна превышать предельного значения А /, определяемого границами применимости распределений теории многократного рассеяния. В противном случае длину отрезка полагают равной / и следующий шаг по траектории делают от этой точки. [11]
 |
Сферы Эвальда для отражений от двумерной решетки, рассеченной по ( 00. [12] |
Однако в интервале энергий метода ДМЭ сечение атомного рассеяния довольно велико, и объяснить полностью распределение интенсивности от энергии для отраженных пучков без привлечения теории динамического многократного рассеяния невозможно. [13]
Связи между радиационными характеристиками и параметрами атмосферы и земной поверхности описываются решениями общей краевой задачи теории переноса излучения ( ОКЗ) [14] в САП, когда важно использовать теорию многократного рассеяния в приближении краевой задачи для кинетического уравнения. Учет вклада земной поверхности при численном решении ОКЗ осуществляется либо неявно без использования, либо явно с использованием аналитической или функциональной связи решения ОКЗ с характеристиками законов отражения. При наличии нелинейных эффектов в них используется асимптотический подход, основанный на теории регулярных возмущений. [14]
Давайте рассмотрим случай многократного рассеяния на системе массивных нуклонов. Основное предположение теории многократного рассеяния состоит в том, что свойства каждого рассеи-вателя не меняются из-за присутствия других рассеивателей. [15]
Страницы: 1 2