Теория - рауз
Cтраница 1
Теория Рауза представляет собой наиболее простую молекулярную теорию релаксации полимеров. Принимается также во внимание гидродинамическое взаимодействие между движущимися субмолекулами, что приводит к измененной ( по отношению к раузовской) форме релаксационного спектра. [1]
Теории Рауза, Зимма и Бики достаточно удовлетворительны в области больших времен релаксации, где реализуются движе - ния субмолекул. Более замечательно то, что она оказалась справедливой также для твердых аморфных полимеров ( см. ее. [2]
Установление связи теории Рауза - Зимма с обобщенной моделью Максвелла представляет определенный интерес вследствие широкого применения последней и использования понятий, вытекающих из рассмотрения этой модели, при обсуждении экспериментальных результатов. [3]
Некоторые результаты теории Рауза были предвосхищены в расчетах Близарда [29], в которых молекулы полимера были представлены в виде пружин, перемещающихся в вязкой среде. [4]
И теория Зимма и теория Рауза подтверждаются некоторыми экспериментальными данными [37], хотя большая их часть лучше согласуется с теорией Зимма. Как и ожидалось, полученные теоретические зависимости для компонент комплексной вязкости ( или комплексного модуля сдвига) располагаются между кривыми, ход которых предсказывается теориями Зимма и Рауза. [6]
Тобольский [50], развивая теорию Рауза, предложил ап-роксимировать спектр Я в переходной зоне прямой линией с наклоном, равным - / 2 в логарифмических координатах, эквивалентной пунктирным прямым на фиг. Кроме того, с помощью этой функции он вывел уравнения для экспериментально определяемых вязкоупругих свойств, используя соотношения, приведенные в гл. Это выражение содержит параметры Eg, Ee ( равновесный модуль для пространственной структуры или модуль, соответствующий сетке зацеплений для линейных полимеров с очень высоким молекулярным весом) и численный коэффициент h, связанный с крутизной перехода. [7]
Показан также спектр релаксации, вычисленный по теории Рауза для молекулярного веса 340000; для этих данных, относящихся к умеренно узким фракциям, он достаточно хорошо определяет положение конечной зоны. [8]
Движение идеальной фантомной макромолекулы в неподвижном растворителе подчиняется закономерностям теории Рауза вне зависимости от модели полимерной цепи. [9]
В настоящем изложении мы до некоторой степени произвольно выбрали теорию Рауза отчасти потому, что наблюдаемое значение углового коэффициента для спектра Н обычно близко к - / 2 в той области шкалы времени, для которой теория должна соблюдаться наилучшим образом, отчасти вследствие того, что математический аппарат этой теории соответствует механическим и электрическим моделям, которые легче использовать для распространения на случай неразбавленных полимеров ( см. § 2), и отчасти потому, что параметр ио, описывающий локальное трение, имеет, по-видимому, более прямой физический смысл для неразбавленных полимеров, чем соответствующий параметр т 5 в теории Зимма. Для разбавленных растворов л является вязкостью растворителя, а для неразбавленных полимеров эта величина представляет, по-видимому, эффективную локальную вязкость, которая намного меньше, чем макроскопическая вязкость. [10]
Как и ожидалось, кривые располагаются между зависимостями, предсказываемыми теориями Рауза и Зимма. [12]
Если пренебречь гетерогенностью молекулярного веса, то конечное время релаксации по теории Рауза может быть определено из уравнения (10.21); принимая плотность приближенно равной единице, получаем значение 3 1 сек. [13]
Автор объясняет появление четкого максимума на высокоэластическом плато у бутадиен-стирольного каучука при т0 1 с ( 25СС) и у полистирола при т0 6 - 103 с ( 160СС), используя теорию Рауза, развитую для полимеров в блоке с учетом модели сетки зацеплений. [14]
При умеренно высоких частотах ( но не настолько высоких, чтобы следовало вводить) выражение (10.71) точно так же, как (10.35), сводится к выражению (10.27), аналогичному известной предельной зависимости от корня квадратного в теории Рауза. [15]
Страницы: 1 2