Теория - скольжение
Cтраница 1
Теории скольжения рассматривают материал как поликристаллич. Подобные теории могут быть описаны в рамках теории обобщенного пластич. [1]
Теория скольжения, предложенная Батдорфом и Будянским ( сборник переводов Механика, № 5, 1955) и основанная на анализе некоторой упрощенной физической схемы развития пластической деформации в металле, формально может быть рассмотрена как частный случай теории Койтера. [2]
Согласно теории скольжения начало пластической деформации связано с достижением предела текучести в какой-то из систем скольжения. [3]
Приведена теория капиллярно-осмотического скольжения жидкости, возникающего при подвижности адсорбционного слоя на поверхности твердого тела, контактирующего с раствором. [4]
В соответствии с теорией скольжения [519] поверхность текучести вытягивается в направлении предварительного нагружения в области, примыкающей к лучу деформирования, образуя угол текучести. Опыты показали, что форма предельной кривой зависит от величины предварительной пластической деформации и с увеличением последней, как правило, не только расширяется, но и смещается в направлении предварительного деформирования. [5]
Среди замечательных исследований по теории скольжения в кристаллических решетках, предшествовавших статьям Прандтля и Тэйлора, заслуживают быть Фиг. [6]
Последний член представляет собой поправку к теории скольжения первого порядка; он появляется отчасти из-за скольжения второго порядка, отчасти из-за наличия кинетических пограничных слоев. Действительно, газ около стенок движется медленнее, чем можно было бы ожидать из экстраполяции формулы (5.19), это дает вклад в Q ( 6) того же порядка, что и скольжение второго порядка, тем самым уменьшая ( но не исключая полностью) влияние последнего. Ясно также, что, хотя формула (5.23) верна для больших значений б, увеличение Q ( 6) по сравнению с предсказанием теории скольжения первого порядка имеет место и для малых значений 6, потому что молекулы со скоростями, почти параллельными стенке, заметно влияют на движение, перемещаясь вниз по потоку на расстояние среднего свободного пробега. [7]
Наряду с теорией малых упруго-пластических деформаций и теорией течения, основанных на гипотезах формального характера, следует упомянуть о теории пластического скольжения [520], основанной на физическом представлении о пластической деформации тела как результате сдвигов в отдельных хаотически расположенных зернах с одной системой скольжения. В соот - ветствии с этой теорией поверхность текучести в области, примыкающей к лучу деформирования, вытягивается в направлении деформирования, образуя угловую особенность - угол текучести. [8]
 |
Кривые кручения латуни при различных значениях осевого напряжения. [9] |
И кГ / лшя; е - а 13 2 кГ / лш; i - по деформационной теории; 2 - по теории течения; 3, - по теории скольжения; 4 - экспериментальная кривая. [10]
Оказывалось, что упомянутая выше теория скольжения зарядов в ленточных генераторах неверна. В действительности, в результате неравномерного распределения потенциала вдоль и поперек транспортера возникают сильные местные электрические поля, напряженность которых превышает электрическую прочность среды, что приводит к стеканию зарядов с транспортера. [11]
Даже простейшая модель, рассмотренная в § 16.5, приводит к достаточно сложным зависимостям для общего случая, уравнения, полученные для этой модели, не позволяют сделать даже качественный вывод о характере изменения поверхности нагружения при более или менее сложных путях нагружения. Тем более трудно это сделать для изложенной выше теории скольжения, которая, по-видимому, правильно отражает основной механизм пластической деформации поликристаллического металла. Хотя вводимые гипотезы чрезмерно упрощают действительное положение дела, уравнения все же получаются слишком сложными. Это обстоятельство приводит нас к довольно пессимистическим выводам относительно возможного прогресса теории пластичности, основанной на наглядных механических представлениях. [12]
Исследователь Кик наблюдал при своих опытах осаживания закономерное распределение давления внутри осаживаемого тела в виде конусов скольжения, основания которых представляют собою осаживаемые плоскости. Зибель [52], Губере [30] и Ген-неке [27] своими работами показали, что теория скольжения конусов неосновательна и что зоны ограниченной деформации на осаживаемых поверхностях образуются лишь вследствие поверхностного трения. Вместе с тем многочисленные испытания Мейера и Неля [39] ясно показали образование плоскостей скольжения под углом, равным - 45 по направлению действующего обжатия; они начинались от прилегающих к плоскости обжатия кромок, причем прилегающие к плоскости обжатия зоны конусов первоначально деформацией совершенно не затрагивались. Явления истечения были особенно исследованы Надаем [40], в то время как Прандтль [41] и Генки разъяснили существующую закономерность для системы плоскостей скольжения и ее связь с распределением напряжений. [13]
В рамках обычного определения этой поверхности отсюда неизбежен вывод, что при начальной гладкости к моменту догрузки ра ней может появляться заострение. В качестве еще одного довода в пользу такой возможности иногда рассматриваются также выводы, к которым приводит теория скольжения Батдорфа - Будянского и некоторые сходные в своем существе с ней теории других авторов. [14]
В последние годы активно развиваются теории ползучести, учитывающие микронеоднородность развития пластических деформаций. Не останавливаясь подробно на возможных вариантах построения теории ползучести, приведем здесь модифицированную теорию микродеформаций, следующую из идей работ [5,6, 11], и покажем связь такого варианта с теориями ползучести, использующими концепции теории скольжения. [15]
Страницы: 1 2