Cтраница 1
Теория упругих волн базируется на представлении о совершенно упругом твердом теле, она развивалась как математическое-следствие закона Гука и уравнений движения. [1]
В теории упругих волн доказывается, что угол сдвига фаз ф при отражении волны от границы раздела двух сред зависит от отношения так называемых волновых сопротивлений этих сред. Волновым сопротивлением среды называется произведение ее плотности р на фазовую скорость v распространения в ней упругой волны. [2]
В теории упругих волн большое значение имеет гео-метрич. [3]
В теории упругих волн доказывается, что угол сдвига фаз ф при отражении продольной волны от границы раздела двух сред зависит от отношения так называемых волновых сопротивлений этих сред. [4]
В теории упругих волн доказывается, что угол сдвига фаз q при отражении продольной волны от границы раздела двух сред зависит от отношения так называемых волновых сопротивлений этих сред. [5]
Прежде чем закончить рассмотрение теории упругих волн в твердых телах, остановимся коротко на рассмотрении продольных волн в бесконечной пластинке. Эта задача была решена в 1917 г. Лем-бом [78], который показал, что для волн, длины которых малы по сравнению с толщиной пластинки, скорость распространения становится равной скорости поверхностных волн Релея. [6]
Это уравнение, называемое уравнением Кристоффе-ля, является фундаментальным для теории упругих волн в кристаллах. Оно устанавливает связь между модулями упругости ChHj анизотропной среды, направлением волновой нормали ( i, 2, п3) и фазовыми скоростями v всех плоских волн, способных распространяться в материале. Доказательство этого основывается на преобразовании осей координат тензора модулей упругости относительно элементов симметрии, которыми обладает кристалл. [7]
Прежде чем перейти к описанию колебаний в кристаллической решетке, рассмотрим теорию упругих волн для нескольких простейших случаев. [8]
Для многих твердых тел, существенно не отличающихся от вполне упругих, теория упругих волн при малых деформациях достаточно хорошо согласуется с показаниями экспериментов. [9]
МНИ, в 1949 г. издает Общий курс разведочной геофизики, а затем Теорию упругих волн. За высокую геологическую эффективность метода РНП Л. А. Рябинкин вместе с сотрудниками, участвовавшими в его разработке и внедрении, был удостоен в 1970 г. Государственной премии СССР. В 1940 г. были подготовлены к печати учебники Л. В. Пусто-валова Петрография осадочных пород, В. А. Сулина Гидрогеология, И. М. Муравьева Эксплуатация нефтяных месторождений, проф. [10]
Построение теоретических моделей, описывающих поведение материалов в переходной области, ограниченной с одной стороны пределами применимости теории упругих волн, а с другой - пределами применимости теории ударных волн в жидкости, является перспективным направлением для дальнейших исследований. [11]
Решение задачи о соударении упругих тел является достаточно сложным, так как возникающие при этом деформации распространяются волнообразно и могут быть изучены только на основе теории упругих волн. [12]
Их можно определить из теории упругих волн или, если направление q совпадает с осью симметрии, только из соображений симметрии. [13]
Решение задачи о соударяющихся телах достаточно сложно. Для точного решения ее используется теория упругих волн. [14]
Как уже было во многих других вопросах, чисто теоретический вклад в вопросы распространения взрывов, внесенный А. Адама-ром 2, в течение некоторого времени не находил практического выхода в теории пластичности, хотя теория упругих волн интенсивно развивалась. Естественно, что первые - успехи в этой области связаны с описанием распространения плоских волн в одномерном случае. Согласно решению, впервые данному X. На фронте упругой волны деформация и напряжение испытывают скачок от нуля до некоторой конечной величины Вслед за волной нагружения в некоторый момент начинаетраспространятъсяволна разгрузки. На фронте волны должны выполняться кинематическое и динамическое условия совместности. Первое выражает непрерывность перемещения на фронте волн, второе - теорему о количестве движения для узкого слоя, прилегающего к фронту волны. Решение задачи получено X. [15]