Теория - волновод
Cтраница 3
Вопросы, рассматриваемые в этой книге, относятся к проблеме передачи э л ектр о магнитных волн на большие расстояния ло широкому то сравнению с длиной волны волноводу. Из теории волноводов известно, что в круглой металлической трубе можно создать поле, которое при своем распространении теряет на нагрев стенок очень мало энергии, причем тепловые потери уменьшаются с ростом частоты. [31]
В широкой круглой металлической трубе можно создать электромагнитное поле, которое при своем распространении будет вызывать очень малые токи в стенках и поэтому терять очень мало энергии. Этот простой результат теории волноводов лежит в основе крупной научно-технической проблемы-проблемы создания широкополосного волноводного тракта. Этой проблемой занимаются в настоящее время ведущие фирмы пяти-шести зарубежных стран. [32]
Результаты численного расчета величин Р, РЕ, н представлены в таблице на с. В ряде случаев, например, в теории трубчато-диафрагменного волновода [62] последнее обстоятельство может оказаться существенным. [33]
Хопфа ( 1931 г.), дает возможность преодолеть аналитические трудности, возникающие при решении некоторых типов краевых задач, с помощью интегральных преобразований Фурье, Лапласа или Меллина искомого решения или с помощью сведения задачи к интегральным уравнениям. Задачи, о которых идет речь, относятся преимущественно к теории волноводов и дифракции волн. [34]
 |
Неискажающие проводящие поверхности в прямоугольном волноводе. [35] |
Структура поля некоторых волн типа ТМ изображена на рис. 3.3. Все они могут быть образованы различными сочетаниями ячеек простейшей волны типа ЕЦ. Структура силовых линий волн типа ТМ особенно отчетливо показывает, что в теории волноводов теряет свой смысл понятие напряжения, широко используемое в обычной теории цепей. [36]
Построение теории полых резонаторов требует нахождения корней волнового уравнения при граничных условиях, определяемых формой и геометрическими размерами резонатора. Проводимость стенок можно принять для начала бесконечно большой, как и в теории волноводов. [37]
Нужно отметить, что экранированные частично заполненные волноводы давно привлекают внимание исследователей и инженеров, однако к настоящему времени достаточно подробно изучен лишь один из видов таких волноводов - прямоугольные волноводы с диэлектрическими слоями, параллельными одной из координатных осей. При этом вопросы дисперсии, структуры полей и построения функциональных узлов на их основе в литературе практически не затрагивались. Фундаментальное изложение теории экранированных волноводов с ферритами и вопросов построения на их основе различных линейных устройств СВЧ дано в работах А. Л. Микаэляна, однако открытые гиромагнитные волноводы и многослойные экранированные волноводы в них не рассмотрены. [38]
Имеются лишь единичные экспериментальные работы, посвященные вогнутым зеркалам с шепчущими модами. Главный их вывод состоит в том, что существующие методы обработки поверхностей позволяют наблюдать эффект поворота рентгеновского излучения на углы, значительно превышающие критический. К этому же кругу вопросов тесно примыкает и теория рентгеновских волноводов. [39]
В предыдущем параграфе было рассмотрено частное решение, которое связано с исходной герцевской задачей распространения волн по проводам. Возникает вопрос, имеются ли более общие решения. Тогда казалось, что эта тема представляет чисто теоретический интерес и далека от практического применения. Однако позднее выяснилось, что теория, разработанная в диссертации, имеет близкое сходство с теорией волноводов [ § 24 ], которая лежит в основе широко разработанной в настоящее время техники связи. Кроме того, выяснилось, что эта теория с успехом может быть использована в теории двухпроводной линии Лехера, с введением которой, как известно, отдельный провод, первоначально применявшийся Герцем, был заменен безупречно функционирующим устройством. Теория, связанная с проблемой распространения волн вдоль диэлектрических стержней, примыкающая к проблеме одиночного провода, также нашла техническое приложение. [40]
Основной материал лекций содержится в гл: II. К первым относится вычисление электрического потенциала по заданному распределению заряда, а также магнитного потенциала по заданной намагниченности. Теория постоянного магнита в той мере, в какой она принадлежит максвелловской, а не атомной теории, с этой точки зрения становится простой и понятной. VI ( Дифференциальные уравнения в частных производных физики); в данном томе рассматриваются только важнейшие случаи. Из числа задач, относящихся к области быстро-переменных полей, с некоторой полнотой разбираются те, которые касаются распространения волн по проводам. В качестве примера в § 22 рассматривается главная волна ( электрически-симметричного типа), распространяющаяся по отдельному проводу. Однако в § 23 рассматриваются также волны магнитного типа, несимметричные побочные волны и волны вдоль непроводящих стержней. Внимание к этим видам распространения вызвано их разнообразным техническим приложением ( см., например, теорию волноводов, § 24), а также их ролью в теории системы Лехера. II ( § 25) дан полный расчет системы Лехера при произвольном расположении и размерах двух параллельных проводов и при одном только предположении, что провода являются достаточно хорошими проводниками; расчеты для области вне проводов проводятся в биполярных координатах, а в области, заключенной внутри проводов, применяются обычные полярные координаты. [41]
Страницы: 1 2 3