Теория - френель
Cтраница 2
Как известно, теория Френеля применительно к отражению света на резкой границе двух сред ( без переходного слоя) приводит к выводу, что падающий свет, линейно поляризованный в плоскости падения, после отражения должен оставаться линейно поляризованным, а при падении под углом Брюстера ( угол Брюстера фв определяется из условия tgqpB п, где п - относительный показатель преломления) даже естественный свет становится после отражения линейно поляризованным. Но из опыта найдено, что отраженный свет, будучи первоначально линейно поляризованным и даже при падении под углом Брюстера, обладает слабой эллиптической поляризацией. Это явление свидетельствует о наличии переходного слоя на границе двух сред. В работах [51, 52] были произведены измерения коэффициента эллиптичности для ряда бинарных жидких систем во всей области концентраций при различных температурах, а также вблизи критической температуры расслаивания. [16]
Отсутствие обратной волны в теории Френеля в известной степени оправдывается введением ослабляющего множителя. Для Ф 90 cos ф 0; таким образом, как бы исчезает обратная волна. Однако это недостаточно убедительно, так как точечный источник реально излучает в пределах сферы. Все перечисленные недостатки устраняются при строгом решении задачи дифракции. [17]
Наконец, третий недостаток теории Френеля заключается в том, что она базируется на чисто качественном допущении о зависимости амплитуды вторичных волн от угла а между рассматриваемым направлением излучения и нормалью к фронту первичной волны. [18]
Примерно в то же время опубликована теория Френеля о поперечных колебаниях в световых волнах. [19]
Это предположение заходит гораздо дальше, чем теория Френеля. [20]
Лоренц, анализируя историю вопроса, сопоставляет теории Френеля иСтокса; разбирает экспериментальный материал, касающийся оптики движущихся тел. [21]
В задачах, связанных с дифракцией света, используется теория Френеля - Гюйгенса. Согласно этой теории, любая точка пространства, до которой дошел фронт волны, представляет собой вторичный ( виртуальный) источник; все виртуальные источники когерентны; наблюдаемое распределение интенсивности есть результат интерференции вторичных волн. Метод зон Френеля и векторное сложение колебаний, используемые при решении задач, естественно приводят к тому, что расчет дифракционной картины является приближенным. [22]
Интенсивность отраженного света в случае полного внутреннего отражения получается в теории Френеля, как это ясно с самого начала, равной интенсивности падающей волны. [23]
Так, получивший его впервые известный французский ученый Пуассон решил, что он опроверг теорию Френеля, доказав, что она приводит к абсурду. Позднее Араго показал на опыте, что при установке круглого непрозрачного экрана в центре тени возникает светлое пятно, предсказываемое теорией. [24]
Развитие концепции излучающего края - граничной дифрагированной волны - и выяснение ее связи с теорией Френеля - Кирхгофа выполнено Дж. Было показано, что интеграл Кирхгофа - Френеля по понерхности можно цреставить двумя слагаемыми. Первому соответствует поле, описываемое законами геом. [26]
Рассматривая эту работу, Пуассон, бывший членом конкурсной комиссии, обратил внимание на то, что из теории Френеля вытекает нелепый вывод: в центре тени, отбрасываемой небольшим круглым диском, должно находиться светлое пятно. Араго тут же произвел опыт и обнаружил, что такое пятно действительно имеется. [27]
 |
Опыт Юнга, позволяющий обнаружить дифракцию света.| Дифракционная решетка. [28] |
Французский физик Пуассон, изучив труды Френеля, утверждал, что теоретическое предсказание появления вета в точке наблюдения является доказательством несостоятельности теории Френеля, однако другой французский физик Араго специально поставленным опытом доказал реальность существования светлого пятна в центре геометрической тени. Таким образом волновая теория Френеля была подтверждена. [29]
Выражение (36.34) вносит поправку в фазу колебания ( слагаемое я / 2), дошедшего до точки Р, и этим устраняет недостаток теории Френеля. Рассмотрим теперь два разных случая: дифракцию в непараллельных и параллельных лучах. Примем во внимание, что размеры дифракционного отверстия, как правило, малы по сравнению с расстояниями до рассматриваемых точек. [30]
Страницы: 1 2 3 4