Теория - свободный электрон
Cтраница 2
Частица в одномерной потенциальной яме используется в качестве модели в теории свободных электронов при описании л - электронных систем в сопряженных линейных полиенах. Остов сопряженной системы рассматривается как одномерная потенциальная яма с постоянным потенциалом внутри и с бесконечно большим потенциалом вне ямы. Обычно предполагается, что длина ямы равна длине сопряженной цепи, например, полиеновой, увеличенной на одно звено с каждого конца. Это искусственное удлинение цепи необходимо для того, чтобы положения, где волновая функция i / принимает нулевые значения, не попадали на концевые атомы цепи. Каждое решение такой задачи рассматривается как орбиталь, на которой могут находиться два электрона. Основное состояние получаем, помещая по два электрона на каждую орбиталь в порядке возрастания их энергии до тех пор, пока не разместятся все я - электроны. Электронные спектральные переходы рассматриваются как возбуждение электрона с одной из занятых орбиталей на какую-либо вакантную орбиталь. Каждый атом углерода вносит в я - электронную систему полнена один я - электрон, N электронов соответствуют N атомам и длина потенциальной ямы определяется как ( N l) R, где R-средняя длина связи С С. [16]
Частица в одномерной потенциальной яме используется в качестве модели в теории свободных электронов при описании л-электронных систем в сопряженных линейных полиенах. [18]
Мы можем надеяться достигнуть некоторого прогресса в понимании свойств кристаллов, только если дополним теорию свободных электронов учетом взаимодействия электронов с периодической решеткой кристалл К сожалению, точно решить уравнение ( 142) даже для случая одномерного истинного периодического потенциала не представляется возможным. [19]
Выражение (5.23) показывает, что электропроводность может быть записана в виде, аналогичном полученному ранее в теории свободных электронов, но с заменой массы электрона на эффективную массу. [20]
Подобным же образом разрешаются и другие трудности классической теории, так что в общем можно сказать, что основанная на статистике Ферми теория свободных электронов удовлетворительно объясняет основные свойства металлов. [21]
Если бы поверхность Ферми была сферической, а время релаксации изотропным, то мы получили бы значение R в твердых металлах, соответствующее теории свободных электронов. Это не наблюдается для твердого состояния, но возможно в жидкости, так как структура теперь изотропна, а сфера Ферми при сближении с плоскостями зон Бриллюэна больше не деформируется. [22]
 |
Возникновение э. д. с. Холла. [23] |
Эта теория свободных электронов хорошо объясняла закон Ома и связь электропроводности с теплопроводностью ( закон Видемана - Франца), но не объяснила главное отличие металлов от других твердых тел, а именно температурную зависимость электропроводности. [24]
По теории свободных электронов три Т О электроны должны находиться в состоянии с энергией, равной нулю. Но это противоречит изложенным положениям квантово. [25]
Большинстве из них не удовлетворяет условию Брэгга и не дифрагирует. Именно поэтому теория свободных электронов из гл. Все эти электроны будут испытывать дифракцию. [26]
Рассмотрение величин, приведенных в таблицах 11 и 12, показывает, что электронная восприимчивость у всех простых металлов I-IV групп, за исключением Be, положительна. Это качественно согласуется с результатами теории свободных электронов, по которой диамагнитная восприимчивость электронов составляет одну треть от парамагнитной. Количественное сравнение с теорией свободных электронов имеет смысл лишь для элементов первых двух групп ( см. табл. 11), но даже для этих элементов экспериментальные данные согласуются с расчетными только по порядку величины. [27]
Представления о резонансных связях и об одноэлектронных связях кажутся искусственными, и они также не привели к решению вопроса. Занятие валентных электронов в направленных связях противоречит теории свободных электронов и зонной модели металлов, где эти электроны не рассматриваются локализованными в определенных направлениях. Особенно ярко несостоятельность такого подхода выявляется на примере щелочных металлов, имеющих ОЦК структуры, в которых свободный электрон должен обеспечивать образование шести двухэлектронных направленных связей и металлическую проводимость. [28]
При определении эмиссионной способности поверхности катода следует раньше всего выяснить значение энергий, которыми могут обладать электроны в материале катода. Если этим материалом будет металл, то можно обратиться к теории свободных электронов, в которой структура твердого тела не учитывается, и полагается, что металл содержит некоторое количество свободно движущихся электронов. Не учитывая также электростатическое расталкивание электронов, так как делается допущение, что объемный заряд электронов нейтрализуется равномерно распределенным положительным зарядом ионов, получившихся после потери атомами кристаллической решетки металла валентных электронов. В этом случае электроны можно рассматривать как частицы обычного газа. Однако предполагается, что они претерпевают непрерывные столкновения с атомами, или, точнее, происходит взаимодействие электронов с фононами, представляющими кванты поля тепловых колебаний решетки. В результате этого взаимодействия электрон находится в данном энергетическом состоянии только очень короткое время. [29]
Они косвенно указывают, что характер связи между атомами в металлах резко отличается от характера связи в других соединениях. Для объяснения электропроводности и теплопроводности металлов Друде в 1902 г. была предложена теория свободных электронов в металлах, претерпевшая в дальнейшем большие изменения, но сохранившая в основном значение до настоящего времени. [30]
Страницы: 1 2 3 4