Микроскопическая теория

Cтраница 1

Микроскопическая теория, правильно объясняющая строение и магнитные свойства вещества, может быть развита только на основе квантовых представлений. [1]

Микроскопическая теория, основанная на модели БКШ, показывает, что такая же связь (50.3) между j и Ф21 имеет место при всех температурах. Эта же теория позволяет связать jm с электрическим сопротивлением контакта между двумя металлами в нормальном состоянии. [2]

Микроскопическая теория должна учитывать два тесно связанных между собой элемента. Прежде всего в своих попытках построить микроскопическую модель энтропии ( - функции Больцмана), монотонно изменяющейся со временем, мы должны следовать Больцману. Именно такое изменение должно задавать стрелу времени. Возрастание энтропии изолированной системы должно выражать старение системы. [3]

Микроскопическая теория исходит из некоторой идеализированной модели строения вещества. Наибольшей простотой отличается модель газообразной среды, так как для нее в первом приближении можно не учитывать взаимодействие атомов или молекул и, кроме того, считать, что действующее на отдельный атом поле совпадает со средним полем электромагнитной волны. В таких условиях для получения макроскопического материального уравнения достаточно рассмотреть действие поля волны на изолированный атом. [4]

Микроскопическая теория должна учитывать два тесно связанных между собой элемента. Прежде всего в своих попытках построить микроскопическую модель энтропии ( - функции Больцмана), монотонно изменяющейся со временем, мы должны следовать Больцма-ну. Именно такое изменение должно задавать стрелу времени. Возрастание энтропии изолированной системы должно выражать старение системы. [5]

Микроскопическая теория диффузии в твердых телах, применимая и к случаю диффузии внедренных атомов по междоузлиям, была развита Френкелем [2, 3] в рамках упрощенной модели, в которой расматривается перемещение атома в заданном внешнем силовом поле, создаваемом окружающими атомами. В такой теории высота потенциального барьера Аи определяет ту минимальную кинетическую энергию, которую должен получить в результате теплового возбуждения от своих соседей находящийся в междоузлии атом, чтобы иметь возможность перейти через потенциальный барьер и заместить соседнее междоузлие. [6]

Микроскопическая теория необратимости приводит не только к. Обычные представления о траекториях в пространстве-времени при переходе к неустойчивым системам наталкиваются на значительные трудности. В этом нетрудно убедиться хотя бы на примере преобразования пекаря. [7]

Микроскопическая теория ядра является такой теорией, рассматривающей ядро как систему многих протонов и нейтронов, взаимодействующих между собой. Ввиду слабого знания ядерных сил желательно пользоваться результатами, практически не зависящими от ядерного взаимодействия. [8]

Микроскопическая теория туннелирования хорошо описывает также наблюдаемые ВАХ переходов СИН и ДСШ. [9]

Микроскопическая теория слабого ферромагнетизма была построена Мория. Он показал, что инварианты вида (4.2.12) возникают в результате анизотропного косвенного обмена, а члены вида (4.2.13) обязаны своим появлением спин-орбитальному взаимодействию, приводящему к непараллельности осей кристаллической одноионной анизотропии в неэквивалентных узлах. [10]

Микроскопическая теория слабого ферромагнетизма была построена Мория. Он показал, что инварианты вида (4.2.12) возникают в результате анизотропного косвенного обмена, а члены вида ( 4.2 13) обязаны своим появлением спин-орбитальному взаимодействию, приводящему к непараллельности осей кристаллической одноионной анизотропии в неэквивалентных узлах. [11]

Общая микроскопическая теория жидкостей и твердых тел еще не развита в такой мере, чтобы явиться основой для статистических расчетов термодинамических свойств веществ в твердом и жидком состояниях. Расчет термодинамических свойств веществ в твердом и жидком состояниях обычно проводится по общим термодинамическим соотношениям (11.45) - (11.50) и (11.53) - (11.61) на основании данных калориметрических измерений тепло-емкостей ( изменений энтальпии) стабильных фаз веществ и энтальпий фазовых переходов. [12]

Микроскопическая теория комбинационного рассеяния света с участием двух фононов представляет еще большую сложность. [13]

Согласно микроскопической теории Бардина, Купера и Шриффера ( БКШ) сверхпроводимость возникает вследствие электронных взаимодействий, при которых между парами электронов с равными и противоположными по знаку импульсами существует сила притяжения. Механизм, с помощью которого электроны объединяются в куперовские пары, основан на совместном взаимодействии электронов с колебаниями кристаллической решетки. В материалах, в которых притяжение вследствие взаимодействия с фононами может превышать кулоновское отталкивание, при достаточно низких температурах возникает сверхпроводимость. [14]

Типичная зависимость т ( Я, наблюдаемая в экспериментах по одноосному растяжению - сжатию полимерных сеток, представленная в так называемых координатах Муин - Рнвлина. т / ( Х - К-2 и X 1. В этих координатах результат классической теории соответствует штриховой прямой, параллельной оси абсцисс. [15]

Страницы: 1 2 3 4