Микроскопическая теория

Cтраница 3

Перед рассмотрением микроскопических теорий S ( k, ш) целесообразно уточнить различие коллективных мод в кристаллах, жидкостях и газах. [31]

Для развития полной микроскопической теории S ( k, ш) на основе - потенциала парного взаимодействия необходимы приближения. [32]

Подробное описание микроскопической теории необратимых процессов выходит за рамки этой книги. Наша цель состоит лишь в том, чтобы помочь читателю разобраться в физическом смысле соответствующих понятий. Сначала мы установим связь между существованием функции Ляпунова типа (8.1) и больцмановским подходом, а затем на качественном уровне рассмотрим некоторые приложения. [33]

В основе современной микроскопической теории электромагнитных свойств вещества лежит представление о возможных состояниях электрона в квантовой системе. Состояние характеризуется волновой функцией. Равномерное распределение электронов по состояниям подчиняется квантовой статистике Ферми-Дирака. В теории атома выясняется дискретный ряд возможных значений энергии электрона. В теории твердого тела возможные энергетические уровни образуют энергетические зоны. Зонная теория твердых тел позволяет понять поведение валентных электронов в металлах и полупроводниках. [34]

Шрифе-ром была построена микроскопическая теория сверхпроводимости. [35]

Наиболее отчетливо универсальность микроскопической теории отражена в работах [ 22 - 24; 26, стр. [36]

Исходное для этой микроскопической теории понятие о парном эффективном потенциале, строго говоря, относится к конкретным физическим условиям, в которых находится система. [37]

С позиций построения микроскопической теории для всех перечисленных объектов существенную роль играют следующие два обстоятельства. [38]

С точки зрения микроскопической теории коэффициент диффузии должен определяться параметрами молекул растворителя и растворенного вещества. Главную роль в диффузии играет движение вакансий - дырок. При близких размерах молекул растворителя и растворенного вещества остается в силе формула для коэффициента самодиффузии, представленная выше. При этом значение энергии активации практически не меняется, несмотря на то, что вместо части молекул растворителя теперь присутствуют молекулы растворенного вещества. Процессы диффузии и самодиффузии схожи, при этом энергия активации относится ко всему комплексу частиц, участвующих в элементарном перемещении. Отсюда следует, что основным и определяющим вкладом в энергию активации является характер взаимодействия молекул растворителя друг с другом. Поэтому энергии активации близки. Кроме того, молекула примеси может переместиться в результате случайного возникновения рядом полости, в результате флуктуаци-онного раздвижения молекул растворителя происходит пассивный, без энергетических затрат, переход в эту полость. Но энергия, затрачиваемая на образование этой полости, определяется взаимодействием молекул растворителя. [39]

В отличие от микроскопической теории Гамакера, макроскопическая теория не содержит упрощенного предположения об аддитивности взаимодействий молекул, которое лежит в основе их суммирования, проведенного в § 2 гл. Взаимное влияние молекул в конденсированных фазах может изменять значения поляризуемости и энергий ионизации по сравнению с их величинами для изолированных молекул и приводить к неаддитивности молекулярных взаимодействий. [40]

В отличие от микроскопической теории Гамакера, макроскопическая теория не содержит упрощенного предположения об аддитивности взаимодействий молекул, которое лежит в основе их суммирования ( см. гл. Взаимное влияние молекул в конденсированных фазах может изменять значения поляризуемости и энергий ионизации по сравнению с их величинами для изолированных молекул, что приводит к неаддитивности молекулярных взаимодействий. [41]

Единственная попытка построения микроскопической теории диэлектрической проницаемости и показателя преломления липид-ных бислоев принадлежит Оуки [98], который представил пленку как однородный слой строго упорядоченных метальных групп. Расчет показал, что такая модель характеризуется значительной анизотропией диэлектрической проницаемости и показателя преломления, хотя порядок этих величин был тем же, что и при макроскопическом подходе. Однако представление черной пленки в виде кристаллоподобного тела не совсем корректно, поэтому вопрос о построении микроскопической теорий с учетом ее реальной структуры остается открытым. [42]

Модель структуры SiAlON-политипа, содержащая блок дефек. [43]

Следующим этапом развития микроскопической теории концентрационного политипообразования должны явиться расчеты конкретных механизмов структурных превращений трехслойных дефектов, приводящих к формированию наиболее усточивых структурных состояний политипов. [44]

Эффект Мейсснера сенфельда. Поведение поля в цилиндрическом сверхпроводнике при Т Гс и Т Тс. [45]

Страницы: 1 2 3 4