Линеаризованная теория
Cтраница 3
Итак, избыточное давление на любой площадке поверхности согласно линеаризованной теории равно давлению в неподвижном воздухе, умноженному на показатель политропы k и умноженному на отношение нормальной составляющей вектора скорости этой площадки к скорости звука в невозмущенном воздухе. [31]
Общее значение этого вывода заключается в том, что линеаризованная теория ни в коем случае не ограничивается только процессами конденсации. Она в одинаковой мере применима к процессам испарения. Правда, удобство пользования ею снижается ( число необходимых итераций возрастает) по мере увеличения отклонений Г8 от Гт.к. Именно по этой причине теория оказывается наиболее пригодной для задач конденсации. [32]
Из формулы ( 46) следует, что по линеаризованной теории из всех профилей, расположенных к потоку под малым углом атаки, пластина обладает наименьшим волновым сопротивлением. [33]
Это дало, в частности, возможность уточнить оценки линеаризованной теории Прандтля - Глауерта для сил, действующих на профиль в сжимаемом потоке. [34]
Рассмотрим для островных систем и медленных движений источников в линеаризованной теории гравитации вопрос о потерях энергии-импульса-момента за счет излучения гравитационных волн. Будем предполагать, что фоновое пространство квазистационарно и возмущение метрики носит чисто гравитационный характер. [35]
Здесь производную ( dcy / da) Kp определим по линеаризованной теории. [36]
Наиболее существенные результаты в динамической механике разрушения получены в рамках линеаризованной теории, в которой предполагается, что зона проявления нелинейных эффектов мала по сравнению с длиной трещины, а поле напряжений вокруг пластической области описывается асимптотическими формулами, полученными из решения упругой задачи. Это поле напряжений сингулярно, и главный член его разложения по степеням расстояния от конца трещины г, как и в статике, имеет вид K / Yr. Угловое же распределение напряжений и перемещений в окрестности вершины стационарной трещины одинаково при статическом и динамическом нагружении, а влияние инерционного эффекта заключается в том, что коэффициент интенсивности напряжений становится зависящим от времени. Кроме того, исследования показывают, что спустя некоторый период времени после приложения нагрузки характер зависимости коэффициентов интенсивности напряжений и импульсных нагрузок от времени идентичен. [37]
Наиболее существенные результаты в динамической механике разрушения получены в рамках линеаризованной теории, в которой предполагается, что зона проявления нелинейных эффектов мала но сравнению с длиной трещины, а поле напряжений вокруг пластической области описывается асимптотическими формулами, полученными из решения упругой задачи. Это поле напряжений сингулярно, и главный член его разложения по степеням расстояния от конца трещины г, как и в статике, имеет вид К / Уг. Угловое же распределение напряжений и перемещений в окрестности вершины стационарной трещины одинаково при статическом и динамическом нагруженип, а влияние инерционного эффекта заключается в том, что коэффициент интенсивности напряжений становится завпсящпм от времени. Кроме того, исследования показывают, что спустя некоторый период времени после приложения нагрузки характер зависимости коэффициентов интенсивности напряжений и импульсных нагрузок от времени идентичен. [38]
Наиболее существенные результаты в динамической механике разрушения получены в рамках линеаризованной теории, в которой предполагается, что зона проявления нелинейных эффектов мала по сравнению с длиной трещины, а поле напряжений вокруг пластической области описывается асимптотическими формулами, полученными из решения упругой задачи. [39]
В области 1 MI - 1 должна получаться формула (123.7) линеаризованной теории, согласно которой Сх - 0 это значит, что при увеличении К функция ( К) должна стремиться к постоянной. [40]
Наиболее существенные результаты в динамической механике разрушения получены в рамках линеаризованной теории, в которой предполагается, что зона проявления нелинейных эффектов мала по сравнению с длиной трещины, а поле напряжений вокруг пластической области описывается асимптотическими формулами, полученными из решения упругой задачи. Угловое же распределение напряжений и перемещений в окрестности вершины стационарной трещины одинаково при статическом и динамическом нагружении, а влияние инерционного эффекта заключается в том, что коэффициент интенсивности напряжений становится зависящим от времени. Кроме того, исследования показывают, что спустя некоторый период времени после приложения нагрузки характер зависимости коэффициентов интенсивности напряжений и импульсных нагрузок от времени идентичен. [41]
 |
Силы, действующие при крене. [42] |
В формуле (2.1.58) производная ( 4) оп может вычисляться по линеаризованной теории, что позволяет учесть в определенной степени влияние на нормальную силу при крене числа М, а также формы оперения. Однако, как уже указывалось, коэффициент интерференции / С не зависит от этих факторов и, следовательно, формула (2.1.58) не отражает полностью всех особенностей обтекания оперения при крене. [43]
Получим приближенные параметры для руля, учитывая коэффициенты интерференции и данные линеаризованной теории. [44]
 |
Процесс конденсации из. [45] |
Страницы: 1 2 3 4