Cтраница 4
В данных условиях / с обычно намного меньше единицы, так что линеаризованная теория здесь не вполне приемлема. Задача в принципе не отличается от рассмотренной выше. Она дается здесь под отдельным заголовком только для того, чтобы обратить внимание на необходимость модификации графических построений применительно к некоторым задачам подобного типа. Необходимость модификации обусловлена следующим. [46]
Оно, однако, не представляет интереса, поскольку при небольших MI линеаризованная теория в действительности полностью определяет зависимость всех величин от этого параметра. [47]
Оно, однако, не представляет интереса, поскольку при небольших Mi линеаризованная теория в действительности полностью определяет зависимость всех величин от этого параметра. [48]
Оно, однако, не представляет интереса, поскольку при небольших MI линеаризованная теория в действительности полностью определяет зависимость всех величин от этого параметра. [49]
С увеличением угла атаки аэродинамические характеристики крыла малого удлинения становятся нелинейными и линеаризованная теория плоской вихревой поверхности дает при углах атаки, представляющих реальный практический интерес, результаты, существенно расходящиеся с данными эксперимента. Нелинейность сказывается тем сильнее, чем меньше удлинение крыла. Нелинейность в протекании моментных характеристик оказывается более значительной, чем в изменении подъемной силы, что приводит, в частности, к смещению центра давления у крыла малого удлинения к задней кромке по мере роста угла атаки. Нелинейным характеристикам крыла малого удлинения была посвящена работа В. В. Голубева ( 1935), в которой делалась попытка учесть обтекание боковых кромок крыла с помощью представления о поперечной циркуляции. Создание точной нелинейной теории крыла конечного размаха связано с большими трудностями, которые обусловлены существенным влиянием вязкости и отрыва на этих режимах. В работе Г. Ф. Бураго ( 1944) вихревая поверхность заменяется одним несущим вихрем и граничные условия удовлетворяются по хорде в среднем. Угол скоса свободных вихрей принимается равным половине угла атаки; приводится приближенная формула для коэффициента подъемной силы, из которой следует его квадратичная зависимость от угла атаки для очень малых удлинений. Пастухов ( 1959) дали возможность оценить не только подъемную силу, но и момент. У них крыло заменяется системой П - образных вихрей, причем угол скоса свободных вихрей принимается равным углу атаки, С. Д. Ермоленко ( 1960) принял углы скоса П - образных вихрей на концах прямоугольного крыла равными индуктивным углам скоса потока от присоединенных и свободных вихрей. Метод обобщается им на случай крыла малого удлинения вблизи земли. [50]
Действительно, предположим, что Р ( б) - 0, поскольку линеаризованная теория при Моо - 1 предсказывает большую протяженность лоля возмущений в направлении оси у. Мы стремимся получить разложение, с помоЩью которого можно удовлетворить граничным условиям на теле1) и, если возможно, на бесконечности при фиксированной координате к. Из этих соображений должна быть найдена величина Р ( 6) так, чтобы существовал характерный предельный процесс. [51]
Более того, величины (9.10.15) всегда равны нулю в случае запаздывающих полей в линеаризованной теории, но этого нет в полной теории. Смысл выражения (9.10.16) для случая стационарных гравитационных полей в связи с точным сохранением величин (9.10.15) состоит в том, что строго стационарная система не может, испустив гравитационное излучение, вернуться к полной стационар-ционных полей в связи с точным сохранением величин (9.10.15) отлична от первоначальной. [52]
Прежде чем рассматривать околозвуковую задачу, мне бы хотелось сказать несколько слов о линеаризованной теории применительно к трехмерным течениям, а также о результате конечных изменений давления. [53]
Дробь в (3.1.29) представляет собой отношение производных Су для изолированного оперения, подсчитанных по линеаризованной теории и по теории тонкого тела. [54]