Подробная теория

Cтраница 1

Подробная теория показывает также, что пря колебаниях противофазного т и-п а осуществляется наиболее эффективное взаимодействие потока с волной. Поэтому практически во всех магнетронах используют колебания противофазного типа. Поскольку энергия в магнетроне переносится бегущей волной, обходящей последовательно все резонаторы, то нет необходимости отбирать энергию от каждого из них. Для вывода ее в один из резонаторов вставляется петля индуктивной связи, переходящая во внешний фидер. [1]

Подробная теория интегрирующего и локального спектрографов в случае гауссовой формы линии инфракрасного излучения и накачки построена в [114], где показано, что форма линии преобразованного излучения в таком случае также является гауссовой. Найдена связь полуширины соответствующего спектрального распределения с полуширинами спектров ИК-излучения и накачки. [2]

Подробная теория эффекта Черепкова дана в статье Т а М М § ( Ig. [3]

Подробная теория границ воздействия была впервые разработана Тамманном J. Рассмотрим теперь группу S атомов. Таким образом число за - щищаемых атомов В в таких группах постепенно увеличивается с увеличением В. Подобно этому, возможность существования более сложных групп, содержащих более чем один атом В, окруженных А атомами, постепенно увеличивается с В. Таким образом общее количество атомов В, которые будут оставаться нерастворенными, должно все время постепенно увеличиваться с Ь, при условии, что два вида атомов распределены случайно. Так как требуется; объяснить внезапный скачок в числе растворенных атомов, когда Ъ достигает некоторого значения ( 0 5 во многих сплавах), то Тамманн полагает, что два рода атомов после отжига распределены в решетке не случайно, а в каком-то определенном порядке. Для подобного случая геометрия указывает, что полное экранирование ( защита) атомов В атомами А получается внезапно, когда количество атомов А достигнет известного значения. [4]

Структура р - я - Я - ЛПД ( а и профиль электрического поля в я-области ( б. [5]

Подробные теории поведения зависимости тока от напряжения в ЛПД сложны и выходят за рамки данного изложения. Однако следующее качественное описание дает приемлемое объяснение физических процессов в приборе. Оно также раскрывает в общих чертах механизм генерации мощности, а это - основа применимости ЛПД в качестве источника СВЧ в таких приложениях, как накачка в параметрическом усилителе и гетеродин в радиолокаторе. [6]

Метод коллокации для определения собственных колебаний эллиптической мембраны. [7]

Там приведена подробная теория дифференциального уравнения Матье. [8]

В книге изложена подробная теория и расчет индукционных машин синхронной связи ( сельсинов); приведены результаты обширных экспериментальных исследований и в заключение дано сопоставление характеристик трехфазных и однофазных систем синхронной связи. [9]

В этой главе развивается подробная теория метода решения функциональных уравнений, который в случае вещественных уравнений известен под названием метода Ньютона или метода касательных. Этот метод и некоторая его модификация являются в настоящее время одними из немногих, применяемых на практике, для фактического нахождения решения нелинейного функционального уравнения. [10]

Вскоре он же разработал подробную теорию термоэлектрических охлаждающих устройств, которая вошла в его книгу Энергетические основы термоэлектрических батарей из полупроводников, изданную в 1950 г. С этого момента физики направили свои усилия на разработку проблемы получения холода термоэлектрическим способом. [11]

Построенная нами в 1942 г. подробная теория привела к интересным результатам, которые могли быть проверены экспериментально. Абсолютная величина эффекта для углерода повидимому весьма просто связана с размерами элементарной ячейки тетрагонального мартенсита. [12]

В книге Мосса [48] приведены подробная теория и многочисленные экспериментальные данные по оптическим свойствам полупроводников. [13]

Маркус, Зволин-ский и Эйринг дали первую подробную теорию для переходов туннельного типа и выполнили расчеты скоростей, использовав произвольную величину свободной энергии перегруппировки растворителя. Подобная же теория была разработана Лейдлером, который весьма подробно рассмотрел сближение ионов перед электронным переходом и собственно туннельный процесс. Как будет показано ниже, эта теория может быть усовершенствована, после чего она дает удовлетворительную интерпретацию экспериментальных результатов. [14]

Нойес [100, 101] и ряд других авторов [102] предложили довольно подробные теории клеточного эффекта, и, хотя количественно они являются нестрогими, все же использование этих теорий облегчает интерпретацию результатов по фотолизу в растворах, когда образуются пары радикалов. Это не удивительно, если представить, что коэффициент диффузии для метильных радикалов при таких давлениях пропана немногим больше, чем в растворах. [15]

Страницы: 1 2 3