Cтраница 1
Любая физическая теория должна быть количественной, ее объекты характеризуются физическими величинами, а связь между физическими величинами и их изменение описываются соответствующими физическими законами. [1]
Любая физическая теория должна быть построена таким образом, чтобы ее основные законы были инвариантны к преобразованиям Лоренца. Выясним, инвариантен ли к преобразованиям Лоренца основной закон механики - второй закон Ньютона. [2]
В любой физической теории центральным является вопрос о том, какие допускаются преобразования. Допущение, как это предлагает Шульман [135], новых преобразований ( если только оно не производится с величайшей осторожностью в качестве эвристического приема, как в гл. [3]
В основе любой физической теории всегда лежат аксиоматические ( первичные) определения или понятия, а также вспомогательные определения и экспериментальные факты, связывающие эти определения или понятия и образующие, таким образом, физические законы. В основу теории электромагнитизма положены такие первичные понятия как заряд, ток и электромагнитное поле, являющееся носителем взаимодействия между зарядами или токами. Электромагнитное поле описывается парой вспомогательных векторных величин Е и Н, называемых напряженностями электрического ( созданного зарядами) и магнитного ( созданного токами или движением зарядов) поля. Вто-ричность напряженностей связана с тем, что они характеризуют меру силового воздействия электромагнитного поля, определенную двумя экспериментальными законами - Кулона и Ампера. [4]
Между тем математический аппарат любой физической теории всегда строится исходя из формулировки законов природы в форме соотношений между параметрами системы. Здесь нужно отметить две стороны вопроса - открытие уравнения и выбор параметров. [5]
Таким образом, развивая любую физическую теорию, следует стартовать с поля рациональных чисел Q, которому принадлежат все экспериментальные данные, а затем пополнять Q, строя математическую модель. В силу теоремы Островского такая программа может быть реализована только двумя способами: вещественным или р-адическим. [6]
Негер [ 7] ( 1918 г.) дает рецепт составления интегралов движения, отвечающих любой физической теории, которая допускает лагранжево описание. Случай систем с конечным числом степеней свободы специально не выделяется. Указывается способ построения интегралов движения, соответствующих инвариантности действия по Гамильтону по отношению к R-параметрической группе Ли. [7]
В завершение, в качестве вывода, понятия локализации и сепарации, требуемые реализмом от любой физической теории квантов и которые так откровенно нарушены как квантовой механикой, так и Природой, подразумевают, что в любой реалистической физической теории квантов их четкое объективное определение должно быть логически и структурно невозможным. Такая ситуация поддерживается ( имеет место быть) в КТП, где локализация и сепарация являются ( approximate) физическими качествами измерительных аппаратов и никак не могут быть тесно связанными с реальностью поля. Таким образом, насколько нам сегодня известно, квантовые поля являются единственными теоретическими построениями, которые вписываются в реалистическую картину мира. [8]
С другой стороны, Максвелл выступает против фетишизации субъективных ощущений, но разве не он же считает опыт высшим критерием правильности любой физической теории. [9]
Так и в нашем построении анализа заложена, если угодно, некоторая теория континуума, которая ( преодолевая рамки своей логической последовательности) должна быть явлена разуму vernunftig aufzuweisen, так же, как и любая физическая теория. Я не могу приводить здесь более глубокое обоснование, однако и из сказанного должно быть понятно, что если для понятий действительного числа и ( непрерывной) функции, как мы их здесь обрисовали, справедлива теорема А предыдущего параграфа, наличествует очень существенная часть подобного разумного оправдания: это свидетельствует о том, что указанные понятия пригодны для точного выражения того, что означает движение в мире физической реальности. [10]
Существование пределов теории следует уже из того факта, что все, что нарождается, достойно гибели. Вообще любая физическая теория имеет свои пределы применимости, и неограниченно экстраполировать ее нельзя. [11]
В сущности ведь любое обобщение носит характер догадки. Любая физическая теория - это своего рода догадка, Но догадки тоже бывают разные: хорошие и плохие, близкие и далекие. Тому, как делать наилучшие догадки, учит нас теория вероятностей. Язык вероятностей позволяет нам количественно говорить о таких ситуациях, когда исход весьма и весьма неопределенен, но о котором все же в среднем можно что-то сказать. [12]
Обычно в любой физической теории исследователь сначала понимает именно смысл своих уравнений и только потом их записывает. [13]
Соотношения ( 43) указывают, какими свойствами должны обладать силы F в релятивистской механике. Эти силы должны быть такими, чтобы составленные по ним в соответствии с ( 37), ( 38) силы Минковского 3 преобразовывались как четырехмерные векторы в пространстве Минковского. Последнее условие удовлетворяется для электромагнитных сил, действующих на заряженную частицу; требование теории состоит в том, чтобы это условие соблюдалось для всех сил вообще. Таким образом, оно является руководящим принципом для построения любой физической теории, описывающей силовые взаимодействия. [14]
Рассмотренные выше основные понятия и законы классической механики: понятия о материальной точке, о пространстве и времени, о силе и массе, понятие об инерциальной системе отсчета, законы Ньютона и принцип относительности Галилея - являются фундаментом классической механики. Этот фундамент был построен в результате деятельности многих поколений, был роздан в результате анализа и теоретического обобщения экспериментальных данных. Проверкой правильности основ классической механики, ее соответствия природе является сопоставление выводов теории опять-таки с экспериментом. Так как теория создается человеком в определенные исторические эпохи с определенными воззрениями и техническими возможностями, то любая физическая теория является приближенной, ограниченной. В том числе приближенными, ограниченными являются основные понятия и законы классической механики. [15]