Cтраница 3
В целом экспериметальные данные для насыщенных углеводородов ( см. табл. 1) определены с достаточно высокой точностью. Многие исследования выполнены на прецизионных калориметрах для измерения энтальпии испарения и теплоемкости насыщенного пара. Среднее арифметическое отклонение расчетных величин для всех алканов составляет около 0 1 ккал / моль с максимальным отклонением 0 7 ккал / моль. Погрешности при расчете характеристик разветвленных насыщенных углеводородов заметно выше, чем для н-алканов. [31]
В целом экспериметальные данные для насыщенных углеводороде ( см. табл. 1) определены с достаточно высокой точностью. Многие и следования выполнены на прецизионных калориметрах для измерещ энтальпии испарения и теплоемкости насыщенного пара. [32]
Различают также и другие виды теплоем костей, в частности, например, теплоемкость насыщенного пара, относящуюся к условиям одновременного изменения и температуры, и давления, меняющихся таким образом чтобы пар все время оставался насыщенным. [33]
Из сказанного выше становятся ясными главнейшие требования к рабочему веществу паровых холодильных машин. Для того чтобы холодильный коэффициент был высоким, необходимо, чтобы теплота парообразования г была велика, а теплоемкость насыщенного пара с мала. Кроме того, желательно, чтобы теплоемкость жидкой фазы с также была мала, а упругость насыщенного пара быстро возрастала с температурой Т; при этих условиях относительная - потеря полезной внешней работы в дроссельном вентиле будет незначительной. [34]
Для того чтобы холодильный коэффициент был высоким, необходимо, чтобы число Клаузиуса было возможно большим, теплота парообразования г была велика, а теплоемкость насыщенного пара с мала. Кроме того, желательно, чтобы теплоемкость жидкой фазы с была мала, а упругость насыщенного пара быстро возрастала с температурой Т; при этих условиях относительная потеря полезной внешней работы в дроссельном вентиле будет незначительной. [35]
Теплоемкости насыщенного пара в жидкости возьмите из справочника, приняв, что в данном интервале температур они постоянны. Теплоты испарет ния при нормальной температуре кипения приведены в таблице. [36]
Формулой (9.26) пользуются чаще всего для вычисления теплоемкости насыщенного пара. Для воды, например, при 7373 К Сравн - 1 01 кал / г - град, LHcn 539 кал / г, так что / ИСП / Г 1 44 кал / г - град и д1исп / дТ - 0 64 кал / г - град. Теплоемкость насыщенного пара воды отрицательна. Это значит, что теплота, сообщаемая насыщенному пару воды при повы-шении его температуры на Г ( при v - const, что делает его несколько перегретым), меньше теплоты, выделяемой паром в его последующем сжатии до плотности, которая соответствует граничной кривой. В связи с этим в адиабатном процессе конденсация сухого насыщенного пара воды вызывается не его сжатием, а, напротив, его расширением. [37]
Из этого следует, что в той части области двухфазных состояний, где сж0, изоэнтропы проходят более круто, чем линии постоянной сухости х const, и, в частности, круче правой пограничной кривой ( рис. 6 - 40), так что изоэнтропа, проведенная из области перегретого пара, может пересекать правую пограничную кривую. Там, где сж0, наклон изоэнтроп меньше, чем у линии % const и правой пограничной кривой, и поэтому любая адиабата, начинающаяся в области перегретого пара, не пересекается с правой пограничной кривой и по мере увеличения объема все более удаляется от нее. В точке правой пограничной кривой, в которой теплоемкость насыщенного пара с обращается в нуль, изоэнтропа касается пограничной кривой. Изоэнтропа, проведенная из точки жидкого состояния вещества, по мере увеличения объема приближается к левой пограничной кривой, пересекается с ней и затем удаляется от нее в область двухфазного состояния вещества. [38]
Вследствие положительного знака теплоемкости с жидкой фазы адиабатическое расширение жидкости всегда сопровождается испарением жидкости. Поэтому изоэнтропа, проведенная из области перегретого пара, может пересекать правую пограничную кривую. Поэтому любая адиабата, начинающаяся в области перегретого пара, не пересекается с правой пограничной кривой и по мере увеличения объема все более удаляется от нее. В точке правой пограничной кривой, в которой теплоемкость насыщенного пара обращается в ноль, изоэнтропа соприкасается с пограничной кривой. Изоэнтропа, проведенная из точки жидкого состояния вещества, по мере увеличения объема сближается с левой пограничной кривой, пересекается с ней, а затем удаляется от нее в область двухфазного состояния вещества. [39]