Большая Энциклопедия Нефти и Газа

Если ты закладываешь чушь в компьютер, ничего кроме чуши он обратно не выдаст. Но эта чушь, пройдя через довольно дорогую машину, некоим образом облагораживается, и никто не решается критиковать ее. Законы Мерфи (еще...)

Теплоемкость - твердое тело

Cтраница 2

Теплоемкость твердого тела при Т 6 пропорциональна Т3, при Т 6 она не зависит от температуры.  [16]

Кривые с и cv твердых тел.| Опытные кривые ср твердых тел.  [17]

Теплоемкость твердого тела зависит от температуры. Из хода кривых видно, что различие между с и ср тем меньше, чем ниже температура. Оно практически полностью исчезает при очень низких температурах.  [18]

Схема измерений по методу ьа-пиллярного поднятия.  [19]

Теплоемкость твердых тел обычно исследуют как функцию температуры при давлении, равном атмосферному. Влияние давления на теплоемкость становится заметным при очень больших давлениях.  [20]

Теплоемкость твердого тела при достаточно высоких температурах определяется только колебаниями атомов в узлах кристаллической решетки. При температурах, близких к абсолютному нулю, Cv твердого тела также стремится к нулю.  [21]

Теплоемкость твердых тел в квантовой теории тоже представляют как сумму слагаемых, соответствующих тепловым колебаниям кристаллич.  [22]

Кривые ср и с твердых тел в твердом одноатомном веществе будет одинакова с величиной кинетической энергии газовых молекул, то теплоемкость cv также должна быть равна 3 / 2R. Кроме того, следует учитывать, что колеблющиеся и взаимодействующие между собой атомы в кристалле обладают средней потенциальной энергией, величина которой, согласно законам механики, равна средней кинетической энергии. Таким образом, суммарная энергия одного грамм-атома твердого кристаллического вещества должна быть в два раза больше, чем энергия моля одноатомного газа. Это значит, что и теплота, необходимая для нагревания одного грамм-атома простого твердого вещества на 1 ( теплоемкость, будет соответственно в два раза больше.  [23]

Теплоемкость твердого тела зависит от температуры. Из хода кривых видно, что различие между с и ср тем меньше, чем ниже температура. Оно практически полностью исчезает при очень низких температурах. При низких температурах теплоемкость быстро падает, стремясь к нулю при температуре абсолютного нуля, а для некоторых веществ и не доходя до него. При нагревании тела Ср неограниченно растет, а с0 стремится к пределу 3R для твердых простых веществ и 3Rn для твердых соединений, молекулы которых состоят из п атомов.  [24]

Теплоемкости твердых тел и жидкостей при высоких температурах обычно определяются экспериментально по результатам измерений теплосодержания; из этих же данных находятся энтропии и функции свободной энергии. Имеющаяся в настоящее время информация суммирована в таблицах ВВС и ВМФ США, а также в последних отчетах Национального бюро стандартов США. Часто эти данное могут быть экстраполированы в область температур выше 2000 К, хотя в очень немногих работах измерения проводились выше 1800 К.  [25]

Рассмотрим теплоемкость твердых тел, имеющих атомную решетку.  [26]

Поэтому теплоемкость твердых тел, имеющих слоистую и цепную структуру при очень низких температурах, подчиняется закону кубов Дебая. При повышении температуры наступает такой момент, когда взаимодействие между слоями и цепями начинает играть второстепенную роль. Распределение частот в колебательном спектре таких твердых тел все более начинает вырождаться в распределения частот, типичные для мономолекулярного слоя или одномерной цепи.  [27]

Значение теплоемкости твердых тел обычно берется из таблиц, которые составлены на основании опытных данных ( см. табл. 12 - 14, стр.  [28]

Изучение теплоемкости твердых тел при низких температурах показывает, что закон Дюлонга и Пти (6.4) является асимптотическим законом, справедливым только при высоких температурах. Температура Дебая Тс различна для разных веществ, но для большинства твердых тел порядка 100 - 400 К - Неприменимость закона Дюлонга и Пти к твердым телам при низких температурах обусловлена тем, что при понижении температуры уменьшаются средние скорости движения атомов кристалла и, следовательно, увеличивается соответствующая им дебройлевская длина волны. Из квантовой механики известно, что когда дебройлевская длина волны частицы становится сравнимой или превышает линейные размеры эффективной области движения, движение не подчиняется законам классической механики.  [29]

Проблема теплоемкости твердых тел находится в тесной связи со многими другими основными вопросами динамики кристаллической решетки.  [30]

Страницы:      1    2    3    4