Cтраница 3
Зависимость атомарной теплоемкости твердых тел от температуры, описываемая уравнением ( 6 - 8), представлена на рис. 6 - 2, где по оси абсцисс отложена приведенная температура Т / В, а по оси ординат - приведенная теплоемкость с / Я. Как видно из графика, при высоких Т / В кривая асимптотически приближается к значению с ЗЛ, соответствующему закону Дюлонга и Пти. [31]
Теория теплоемкости твердого тела Эйнштейна в области низких температур не описывает экспериментальных данных. [32]
Для неметаллов теплоемкость твердых тел снижается при приближении к абсолютному нулю согласно закону кубов Дебая СРа-Р. [33]
При расчете теплоемкости твердого тела ( Дебай) энергия теплового движения рассматривается как энергая 3N упругих нормальных колебаний ( волн) данного тела. [34]
Для вычисления теплоемкостей твердых тел в расчетной практике пользуются правилами Дюлонга и Коппа. [35]
Удовлетворительной теории теплоемкости твердого тела до сих пор еще не существует. В случае твердых элементов классический принцип равномерного распределения энергии предсказывает, что средняя кинетическая энергия, связанная с каждой степенью свободы поступательного движения, равна RT / 2; к этой величине прибавляется равное количество потенциальной энергии, обусловленное смещением атомов из их равновесных положений в решетке. [36]
Для определения теплоемкости твердого тела в калориметр наливают определенную массу воды и измеряют ее температуру, опускают в воду исследуемое тело, нагретое до определенной температуры, но выше температуры воды в калориметре. [37]
При расчете теплоемкости твердого тела ( Дебай) энергия теплового движения рассматривается как энергия 3N упругих нормальных колебаний ( волн) данного тела. С такой точки зрения свет, рассеянный вследствие адиабатических флуктуации плотности, есть свет, дифрагировавший на упругих тепловых волнах. [38]
Квантовая теория теплоемкостей твердых тел, основанная на предположении о независимых колебаниях всех атомов с одинаковой частотой, правильно объяснила факт убывания теплоемкости с понижением температуры. [39]
В теории теплоемкости твердого тела Дебая дается приближенный способ определения f ( v), идея которого заключается в временном отказе от атомной структуры твердого тела, рассматриваемого как непрерывное. Мы знаем, что струна имеет определенный спектр собственных частот. Точно так же и непрерывное твердое тело имеет спектр собственных частот. Однако, число таких частот как у струны так и объемного твердого тела равны бесконечности. Между тем атом твердого тела имеет 3 NA колебаний. Целесообразно отобрать колебания, для которых принятое приближение дает меньшую ошибку. Осуществить волны очень малых длин ( сравнимые и меньшие периода решетки) в твердом теле невозможно. [40]
Температурная зависимость теплоемкости твердых тел, выраженная классическими уравнениями. Эйнштейна и Дебая, не может быть получена для стеклообразных материалов. [41]
Классическая теория теплоемкости твердых тел приводит к выводу, что Су 3R для простых твердых тел. [42]
Строгая теория теплоемкости твердых тел создана Эйнштейном и Дебаем. Она учитывает, что колебания частиц в кристаллической решетке не являются независимыми и что энергия колебательного движения квантована. [43]
Классическая теория теплоемкости твердых тел приводит к выводу, что Cv ЗД для простых твердых тел. [44]
Речь идет о теплоемкости твердых тел при низких температурах. Согласно классической физике, на каждую степень свободы сложной физической системы приходится одинаковая доля энергии из находящейся в системе. [45]