Теплообмен - частица
Cтраница 1
Теплообмен частиц, находящихся в условиях нестационарного гидродинамического режима, оказывается значительно большим по интенсивности по сравнению с теплообменом в стабилизированных условиях обтекания частиц. [1]
 |
Изменение температуры по высоте аппарата с ЭПС диаметром 33 мм. [2] |
Теплообмен частиц и их контактных точек с газовой средой осуществляется посредством теплопроводности, теплоизлучения и конвективного теплообмена. [3]
Освещен теплообмен частиц со средой и теплообмен слоя с поверхностями нагрева. Рассмотрена эффективная теплопроводность псевдоожиженного слоя. [4]
Коэффициент теплообмена частиц в псевдоожиженном слое в большинстве практических задач пока можно определить лишь ориентировочно. Это объясняется тремя причинами. Во-первых, трудно определить фактическую поверхность теплообмена ( особенно для частиц неправильной формы), поскольку не вся поверхность частицы может участвовать в процессе теплообмена. Во-вторых, невозможно точно определить температуру хаотически перемещающихся в слое частиц. В-третьих, не всегда может быть обеспечена равномерность газораспределения по слою. [5]
Коэффициент теплообмена частиц в псевдоожижеином слое в большинстве практических задач пока можно определить лишь ориентировочно. Это объясняется тремя причинами. Во-первых, трудно определить фактическую поверхность теплообмена ( особенно для частиц неправильной формы), поскольку ие вся поверхность частицы может участвовать в процессе теплообмена. Во-вторых, невозможно точно определить температуру хаотически перемещающихся в слое частиц. В-третьих, не всегда может быть обеспечена равномерность газораспределения по слою. [6]
Подробно освещены теплообмен частиц со средой и теплообмен слоя с поверхностями нагрева. Рассмотрена эффективная теплопроводность псевдоожиженного слоя. [7]
Лучистая составляющая теплообмена частицы с газом ( но не со стенкой или другими частицами) обычно пренебрежимо мала - ввиду значительной теплопрозрачности ( диатермичности) газов и малой толщины прослоек газа вокруг частицы. [8]
Для определения коэффициента теплообмена частицы в плотном слое существует довольно большое количество формул. [9]
Для дальнейшего повышения интенсивности теплообмена частиц с потоком целесообразно использовать механизм внешнего теплообмена обрабатываемых кусков с проходящим через псевдоожиженный слой мелкозернистого материала более высокой ( или более низкой) температуры, а при сушке и пониженной относительной влажности. Скорость потока при этом необходимо понизить до и0 ыкр, а уменьшение физической теплоты несущего газа скомпенсировать теплоемкостью взвешенных в газовом потоке мелких частиц. Снижение расхода газа по сравнению с псевдоожижением всего кускового материала резко уменьшает энергетические затраты тягодутьевого устройства. Частично это компенсируется необходимостью температурной регенерации мелкозернистого материала, совершающего замкнутый цикл в режиме пневмотранспорта. [10]
Видимо, влияние неполноты теплообмена сблизившихся частиц должно быть сильнее при больших скоростях их движения, а при малых скоростях теплообмен между соседними частицами может не ограничивать величину Лэфф. [11]
При этом задача о теплообмене частицы со средой с математической точки зрения оказывается полностью аналогичной задаче о массообмене реагирующей частицы с потоком, протекающем в диффузионном режиме. [12]
Лагранжевы уравнения пульсационного движения и теплообмена частиц. [13]
Полученные уравнения пульсационного движения и теплообмена частиц (2.3.23) и (2.3.24), а также соответствующие им осредненные уравнения (2.3.21) и (2.3.22) сложно использовать для расчетов в силу неопределенности корреляционных членов. Ниже будут приведены полученные в этих работах результаты. [14]
Но изотермичность при сжатии газа предполагает теплообмен частицы с окружающей средой, поэтому в рамках схемьв невязкого газа более разумно предположить адиабатичность изменения состояния газа в звуковых волнах или изоэнтропич-ность при квазиравновесном процессе. В этом предположении, в частности, для совершенного газа из уравнения изоэнтропы pfr ( s) QT следует известная формула а2 ( dp / dp) si p / Q, которая хорошо согласуется с опытом. [15]
Страницы: 1 2 3 4