Стационарная теплопроводность

Cтраница 3

VI будет описан метод решения нелинейной задачи стационарной теплопроводности с граничными условиями III рода, когда метод конечных разностей сочетается с методом подстановок. [31]

Пользуясь законом Фурье, решим две задачи стационарной теплопроводности: распространение тепла в плоской и цилиндрической стенках. [32]

В последнем разделе книги рассмотрены основные задачи стационарной теплопроводности, физический смысл основных критериев подобия, критериальные формулы конвективного теплообмена и основы теплообмена излучением. [33]

Рассмотрим температурное поле и тепловой поток при стационарной теплопроводности через однородную плоскую стенку, площадь боковой поверхности которой настолько велика, что теплообменом через торцы ее можно пренебречь. Участок такой стенки изображен на рис. 3.2. Стенка имеет толщину б и одинаковый для всей стенки коэффициент теплопроводности К. Температуры на границах стенки tWl и, а изотермические поверхности имеют форму плоскостей, параллельных поверхностям стенки. [34]

Как показано в предыдущих главах, решение уравнения стационарной теплопроводности с учетом зависимости коэффициента теплопроводности от температуры методом электротепловой аналогии может быть осуществлено либо с помощью сетки переменных сопротивлений, либо сведением уравнения ( VII. Лапласа с дальнейшей линеаризацией нелинейных граничных условий. [35]

Моделирование уравнения Лапласа, к которому приводится уравнение стационарной теплопроводности после применения подстановок, на электропроводной бумаге не вызывает трудностей. Что касается граничных условий, то правая часть условия ( VI. [36]

Распределение температуры в неограниченной пластине. [37]

При опробовании описанной выше методики была решена задача стационарной теплопроводности для бесконечной пластины из аустенитной стали ЭИ-612 ( К 4 32 1 94 10 - 2 Т) толщиной 90 мм при температуре греющей и охлаждающей сред соответственно 1073 и 373 К. [38]

В инженерной практике очень часто приходится решать задачи стационарной теплопроводности через плоскую или цилиндрическую стенки. К этим задачам сводится, в частности, расчет тепловой изоляции аппаратов и трубопроводов. [39]

Выражение (3.67) совпадает с точным решением соответствующей задачи стационарной теплопроводности. [40]

Поэтому линии теплового потока и температурного потенциала при двухмерной стационарной теплопроводности аналогичны соответственно линиям тока и потенциалу скоростей идеального потока жидкости. [41]

Пользуясь законом Фурье, можно решить целый ряд задач стационарной теплопроводности, имеющих весьма важное практическое значение. Наиболее простую задачу составляет распространение тепла в однородной плоской стенке толщиной /, коэффициент теплопроводности которой считается постоянным. [42]

Уравнение Пуассона ( 6 - 2) является дифференциальным уравнением стационарной теплопроводности при наличии внутренних источников тепла и служит основой теплового расчета электрических машин. [43]

Далее излагаются некоторые методы решения нелинейных задач в применении к задачам стационарной теплопроводности, которые распространяются затем на другие нелинейные задачи. Общим для этих методов является сочетание метода подстановок, позволяющего линеаризовать нелинейное уравнение теплопроводности, с другими аналитическими и численными методами, такими, как метод итераций ( метод последовательных приближений), метод конечных разностей ( метод сеток), метод прямых, реализация которых может быть осуществлена как на цифровых, так и на аналоговых ( а значит, и гибридных) вычислительных системах. [44]

Из всего сказанного можно сделать вывод, что при решении задач стационарной теплопроводности специфической зависимой переменной всегда служит некоторая безразмерная разность температур, независимой же переменной является относительная координата. Если тело имеет два характерных размера, то параметром оказывается отношение этих характерных размеров. [45]

Страницы: 1 2 3 4