Термализация

Cтраница 1

Зависимость от энергии фотона мнимой части показателя преломления f ( V и вероятности излучения Rvc ( для Ge при Т 300 К, умноженной на Ai / k & T / h ( по историческим причинам. [1]

Термализация: возбужденные e - h пары релаксируют к квазитермализованным равновесным распределениям. [2]

Зависимость дозы и плотности заряда от [ IMAGE ] Нестационарный ток при облучении. [3]

Термализация вторичных электронов происходит за время менее 10 - 10 с, что много меньше характерного времени изменения воздействующего потока высокоэнергетических электронов, следовательно можно использовать принцип расщепления по физическим процессам. [4]

Длина термализации сильно зависит от длины волны возбуждающего излучения, Она уменьшается от 70 Л при 400 нм до 8 4 А при 620 нм. Соответственно квантовый выход ( или количество зарядов, образованных при поглощении одного фотона) изменяется с величиной внешнего электрического поля: от 0 5 при высоких полях ( ] 09 В / см) до Ю-4-Ю-5 при низких полях и длине волны падающего излучения 620 им. Таким образом, вероятность рекомбинации свободных носителей со своими ионами заметно изменяется лишь в довольно сильных электрических полях. [5]

Понятие длины термализации чрезвычайно полезно для качественного суждения о характере решения большинства задач о переносе излучения в частотах линий. Значение it определяет радиус своего рода сферы влияния точечного источника, в пределах которой происходит размазывание первоначального возбуждения. [6]

Температурная зависимость квантового выхода генерации носителей т в пленках ПВК и ПВК-ТНФ ( Шехтман, неопубликованные данные. Величина ij определялась как отношение числа носителей на поглощенный квант к выражению [ 1 e3 / 8ire. 0fc27 2 / 7 где j - - тем. [7]

Полученные длины термализации носителей сравнимы с теми, что наблюдаются в антрацене ( см. разд. [8]

Характерное время термализации быстрой заряженной частицы в веществе лежит в пределах 10 - 12 - ь 10 - п с. В процессе торможения образуются горячие неравновесные электроны. Пространственное распределение температуры электронного газа повторяет распределение энергетических потерь частиц пучка. После термализации в течение те - 10 - п с устанавливается локальное термодинамическое равновесие между электронной и ионной подсистемой, а в течение Гц - 10 - 10 с выравнивается локальная ионная температура. [9]

Зависимость безразмерной ширины пучка от дальности на трассах распространения снизу вверх ( пунктир и сверху вниз ( сплошные линии для стандартных моделей зимней ( а и летней ( б атмосферы средних широт. [10]

Суммарное время термализации поглощенной энергии лазерного излучения t составляет в обычных условиях ( на уровне моря) примерно 5 - 10 - 3 с; с высотой оно увеличивается. [11]

Зависимость дрейфовой скорости от электрического поля для электронов и дырок. [12]

Вклад в термализацию вносят взаимодействия носителей друг с другом и их взаимодействия с фононами. Взаимодействие носителей друг с другом сильно зависит от их концентрации. [13]

Различие между длиной термализации и длиной пробега рассмотрено в разд. В литературе, рассматривающей термализацию субэкситонных электронов в жидкостях, часто вместо термина длина термализации употребляют термин длина пробега или пробег. Следует иметь в виду, что в литературе, цитируемой в данной главе, эти термины употребляются как равноправные. [14]

Труднее вычислить длину термализации электрона г0, так как для этого необходимо знание механизмов потерь его энергии. Такой электрон должен термализоваться примерно за 66 соударений [61], пройдя при этом по прямой около 40 А. По экспериментальной оценке Брауна и Чанса [13], длина термализации электрона в антрацене равна - 60 А, откуда следует, что только немногие субколебательные электроны могут уйти на расстояния, большие критического радиуса. Этим и объясняются низкие значения квантового выхода ионизации, наблюдаемые в эксперименте. Более подробно вопросы, связанные с определением длины термализации электрона, будут рассмотрены в разд. [15]

Страницы: 1 2 3 4 5