Термализация

Cтраница 3

В реакторах с хорошим замедлителем ( D20) достигается достаточно полная термализация нейтронов, и распределение нейтронов в тепловой области вполне соответствует закону Больцмана-Максвелла. На энергетическом распределении быстрых нейтронов сказываются процессы замедления, так что в реальном реакторе доля быстрых нейтронов меньше, чем в спектре деления. На рис. 5.5 сравниваются спектр потока нейтронов деления и рассчитанный по программе P1MG спектр быстрых нейтронов в большом энергетическом реакторе с горючим из иО2, заключенным в оболочку из нержавеющей стали. При энергии выше 1 Мэв оба спектра близки друг к другу. [31]

В таких условиях согласно ( 11) получаем время термализации те - 10 - с. В соответствии с этой оценкой видно, что в том случае, когда электроны нагреваются за время действия лазерного излучения ( т - 10 - 8 с), передача энергии к ионам происходит значительно быстрее, так что время нагрева электронов есть время нагрева плазмы в целом. [32]

Мы рассматриваем здесь такое рассеяние, которое приводит к полной термализации системы, а не вызывает только сбой фазы у волновой функции. Поскольку дробовой шум не является интерференционным явлением, то представляется, что потеря когерентности волновой функции сама по себе не является здесь сколько-нибудь существенной. [33]

Формирование объемных электрических зарядов ( радиационная электризация) вызывается термализацией заряженных частиц в толще материала, фото - и комптон-эффектами при воздействии электромагнитного излучения, активационной эмиссии при нейтронном облучении. Радиационная электризация при длительном воздействии полей излучения низкой интенсивности представляет в настоящее время предмет широких исследований. Динамика накопления и релаксации зарядов при импульсном облучении значительно усложняется и характеризуется качественными отличиями. [34]

По-видимому, не существует единой для всей конденсированной фазы модели термализации. [35]

При изучении проводимости жидких углеводородов еще одним важным параметром является длина термализации инжектированных электронов; процесс термализации носителей в антрацене был рассмотрен в разд. [36]

Наличие метана эффективно понижает энергию электронов и тем самым ускоряет их термализацию, в результате уменьшения энергии повышается скорость дрейфа электронов в аргоне. Кроме того, метан снижает концентрацию метастабильных атомов аргона и устраняет нежелательное в данном случае проявление эффекта Пеннинга. [37]

Итак, соотношение (15.3.8) показывает, что расстояние Хс, необходимое для термализации падающего потока, намного превосходит R. Логарифмические поправки [297, 547], связанные с далекими соударениями, которые приводят к накапливающимся рассеяниям на малые углы, уменьшают отношение (15.3.8) всего лишь примерно в 10 раз. Следовательно, тонкий фронт ударной волны над звездой оказывается возможным только в том случае, если предположить действие других, бесстолкновителъных механизмов. [38]

Кроме того, предполагается ( см. рис. 3.2.14), что длина термализации г, определяемая выражением (3.2.1.20), зависит только от энергии квантов. Недавно Си-линьш и др. [91] показали, что в тетрацене и пентацене при возбуждении их вблизи порога собственной фотоионизации Ф0, л - f ( hv F, Т), причем в пентацене эта зависимость более выражена, чем в антрацене и тетра-цене. В пентацене характер влияния F на / резко меняется с длиной волны возбуждающего света. При 2 2 эВ / не зависит от приложенного поля. При 2 6 эВ г 85 А при 105 В / см, 50 А при 103 В / см и 58 А при 104 В / см. Возрастание влияния внешнего электрического поля F с увеличением энергии квантов света связывается с увеличением времени термализации, что в свою очередь увеличивает время действия электрического поля. Длина термализации меняется также и с температурой, характер этой зависимости близок к тому, который представлен на рис. 4.4.20 для поли-диацетилена. [39]

Упрощение приводит к завышению локальных значений механических нэпряжений, возникающих в области термализации пучка, но позволяет получить оценочные аналитические выражения. [40]

Конструкция датчика импульса механических напряжений. 1 - кольцо, 2 - акустическая мишень, 3 - корпус, 4 - крышка, 5 - дистанцирующая вставка, 6 - пьезокерамический преобразователь ЦТС-19, 7 - акустическая ловушка, 8 - соединительный разъем СР-50-73Ф. [41]

Если толщина мишени значительно ( на несколько порядков) превосходит размеры области термализации пучка в ней, то на тыльную поверхность выходит волна, распространяющаяся со скоростью, равной продольной скорости звука в холодном металле. Она является суперпозицией термоупругой волны и волны, образованной импульсом отдачи. Время движения последней, если она изначально была ударной, от облучаемой до тыльной поверхности должно быть меньше времени движения звуковой волны. [42]

Резонансный нагрев в конечной неоднородной среде. Электромагнит. [43]

Затухание электронных плазменных колебаний приводит к необратимости трехволнового процесса и служит механизмом окончательной термализации части энергии электромагнитных волн. Диссипация может возникать из-за столкновений, затухания Ландау, конвективных потерь или нелинейной связи мод. [44]

Наличие, метана эффективно понижает энергию электронов и тем самым ускоряет их термализацию, в результате уменьшения энергии повышается скорость дрейфа электронов в аргоне. Кроме того, метан снижает концентрацию метастабильных атомов аргона и устраняет нежелательное в данном случае-проявление эффекта Пеннинга. [45]

Страницы: 1 2 3 4 5