Cтраница 2
Термодинамика необратимых процессов, Минск, Изд. [16]
Термодинамика необратимых процессов является в известном смысле обобщением классической термодинамики. [17]
Термодинамика необратимых процессов в том виде, какого она достигла в настоящее время, является приближенной феноменологической теорией. Тем не менее и в настоящем своем состоянии она позволяет значительно глубже осветить сущность различных физических явлений, чем это удавалось раньше, и выяснить недоступные для обычного термодинамического анализа детали реальных процессов изменения состояния тел. [18]
Термодинамика необратимых процессов делает возможным феноменологическое рассмотрение неравновесных процессов; такое рассмотрение, как известно, является наиболее общим и плодотворным. [19]
Термодинамика необратимых процессов является весьма важным разделом общей теории необратимых процессов. [20]
Термодинамика необратимых процессов выявляет закономерности протекания химических и других процессов во времени, а термодинамика координированных систем изучает изменение структуры веществ при переходе их из одного равновесного состояния в другое. [21]
Термодинамика необратимых процессов намечает некоторые пути к пониманию законов возникновения временной и пространственной упорядоченности в диссипативной системе, но в рамках этой науки химические свойства отражаются лишь в константах кинетических уравнений. [22]
Термодинамика необратимых процессов изучает общие закономерности неравновесных процессов самой различной природы. Это интересно не только теоретически, но и в отношении практического применения. [23]
Термодинамика необратимых процессов занимается почти исключительно анализом процесса возрастания энтропии и изучением соотношений между скоростями и величинами сродства. [24]
Термодинамика необратимых процессов является молодой наукой, для развития которой много сделал проф. [25]
Строгая макроскопическая термодинамика необратимых процессов может быть построена на базе теории, разработанной для адиабатически изолированных систем. При равновесном воздействии нескольких движущих сил на систему каждой из них отвечает изменение одной из обобщенных координат состояния. В отличие от этого, в условиях неравновесного воздействия появляются дополнительные эффекты, вызванные взаимодействием сил между собой. [26]
Однако термодинамика необратимых процессов не дает сведений относительно величины феноменологического коэффициента L. Поэтому для расчета последнего привлекаются различные механические теории. [27]
Из термодинамики необратимых процессов известно, что в замкнутой системе скорость протекания различных процессов уменьшается и стремится к постоянной величине или к нулю [8]; этому положению соответствуют ( если пренебречь рассеянием тепла из системы) такие процессы, как релаксация напряжений, первая и вторая стадия ползучести и др. Чтобы без внешнего подгруже-ния скорость деформации в системе увеличилась, необходим источник упругой энергии внутри самой системы. Следовательно, возрастанию притока энергии, необходимому для разрушения, должны способствовать какие-то процессы, происходящие с течением времени в самой системе. Поскольку общее количество энергии, заключенное в системе, по условию не может измениться, то может произойти только перераспределение энергии. Перераспределение упругой энергии в неподгружаемой напряженной системе вызывается локализацией процесса деформации и разрушения в наиболее напряженных объемах с течением времени. Остальной объем системы становится энергетическим источником по отношению к зонам локальных изменений. [28]
Поскольку термодинамика необратимых процессов является обобщением классической термодинамики, то сначала, в § 1.3, рассматриваются основные понятия и положения термодинамики обратимых процессов, а затем, в § 1.4 - основные положения термодинамики необратимых процессов в связи с термоупругим деформированием тела. [29]
Из термодинамики необратимых процессов следует [245], что при квазистационарном течении внешняя сила fx, действующая на единицу объема слоя, равна: fx - dF / dx, где F FnB / ч - свободная энергия системы; Fns - свободная поверхностная энергия; Fi - другие компоненты свободной энергии, связанные с влиянием силы тяжести и других внешних факторов. [30]