Термодинамика - идеальный газ
Cтраница 2
 |
Схема осе. [16] |
Простейшая теория компрессорных машин, обладающая практически приемлемой точностью, основывается на термодинамике идеального газа. [17]
Пользуясь этой формой уравнения состояния, мы получим теперь новый результат, имеющий важное значение для термодинамики идеального газа. [18]
Определение площади / - 2 - 3 - 4 не представляет затруднений и производится по формулам термодинамики идеальных газов. [19]
Метод Розена позволяет для реального газа сохранить, - во всяком случае по форме, ряд простых зависимостей термодинамики идеальных газов, например уравнение адиабаты. [20]
Как увидим далее, по своему смыслу количество информации и энтропия точно аналогичны свободной и связанной энергии в термодинамике идеального газа. Поэтому если функция Шеннона есть энтропия информации, то величиной, компенсирующей эту неопределенность, может быть только работа информации, и, следовательно, функция Винера в термодинамическом аспекте должна рассматриваться именно как такая работа. [21]
Метод Розена позволяет для реального газа сохранить, - во всяком случае по форме, - ряд простых зависимостей термодинамики идеальных газов, например уравнение адиабаты. [22]
Наконец, в IV части добавлено изложение основных представлений о микроканоническом распределении с применением их к решению задачи о термодинамике идеального газа. Часто микроканоническое распределение излагается без всяких применений и у читателей создается о нем неправильное представление, как о методе неприменимом для решения конкретных задач. [23]
С помощью этого метода было показано, что для реального газа можно сохранить - во всяком случае по форме - ряд простых зависимостей термодинамики идеальных газов, например, уравнение - Пуассона ( 15, гл. [24]
Таким образом, все приведенные формулы для поправок к энергии и давлению за счет электростатического взаимодействия годятся лишь для того, чтобы проверить, до каких плотностей к плазме применима термодинамика идеального газа. Перейдя эту границу, мы попадаем в область, где плазма ведет себя как сжатый газ или жидкость, нагретая выше критической температуры. Никакими простыми законами термодинамические свойства плазмы в этой области не описываются. Они вообще практически не изучены, так как расчет коллективного взаимодействия многих частиц между собой - очень трудное дело. Но легко указать предельные законы термодинамики плазмы при еще более высоких плотностях. Эти законы относятся к области, где энергия плазмы и ее давление определяются уже не электростатическим взаимодействием, а другим физическим явлением - вырождением. [25]
Тогда можно считать, что в последних выражениях член - Р ( V - V0) и означает работу внешнего давления Р const, направленного на противодействие внутренним силам отталкивания атомов по гипотетическому расширению тела от состояния максимальной плотности вещества с объемом V0 до существующего в данный момент объема V, причем V0 V; величиной V0 можно пренебрегать, тогда уравнение (3.1) совпадает с обычным соотношением термодинамики идеального газа. [26]
Тогда можно считать, что в выражениях ( 31) и ( 32) член Р ( V - V0) Q означает работу против сил внешнего давления Р const, направленного на противодействие внутренним силам отталкивания атомов, вызывающим гипотетическое расширение тела от состояния максимальной плотности вещества с объемом V0 до существующего в данный момент объема V; так как У0 У, величиной V0 можно пренебречь, тогда уравнение ( 31) совпадет с обычным соотношением термодинамики идеального газа. [27]
МПа ( 100 кгс / см -) по уравнениям термодинамики идеального газа приводит к погрешности около 2 %, что для инженерного расчета допустимо. [28]
 |
Политропные процессы сжатия в Л, 5-диаграмме. [29] |
Компрессорная машина представляет собой открытую термодинамическую систему. Теория компрессорных машин, обладающая практически приемлемой точностью, основывается на термодинамике идеального газа. [30]
Страницы: 1 2 3