Течение - идеальная жидкость
Cтраница 1
Течение идеальной жидкости - геодезическая этой метрики. [1]
Течения идеальной жидкости, подчиняющиеся уравнениям (11.3) - (11.6), являются течениями, при которых сохраняется энтропия данной частицы жидкости. [2]
Течениям идеальной жидкости отвечает число Re оо. Если числа Рейнольдса велики ( Re 1), то можно ожидать, что течения вязкой жидкости близки к течениям идеальной. Это тем более вероятно, что решение задачи о потенциальном течении идеальной жидкости является точным решением уравнений вязкой жидкости. Однако, как было показано ранее, потенциальные решения не обеспечивают выполнения граничных условий-на поверхности обтекаемого тела. [3]
Для течения идеальной жидкости справедливы закон сохранения момента количества движения и закон сохранения механической энергии. [4]
 |
Схема идеальной центробежной форсунки. [5] |
Для течения идеальной жидкости справедливы законы сохранения момента количества движения и механической энергии. [6]
Анализ течения идеальной жидкости проведен при игнорировании сил трения, что позволило отбросить слагаемые vV2w в уравнении Навье - Стокса. [7]
При течении идеальной жидкости ее кинетической энергии достаточно для преодоления положительного градиента давления. В пограничном слое благодаря вязкости происходит замедление течения. Поэтому кинетической энергии жидкости оказывается недостаточно для того, чтобы частицы продвинулись достаточно далеко в область повышенного давления. В результате возникает возвратное течение и связанное с ним вихреобразование. Толщина пограничного слоя при этом резко возрастает и условия, при которых были введены уравнения Прандтля, перестают выполняться. [8]
При течении идеальной жидкости в отсутствие насоса Н / / 2 - В случае течения реальной жидкости И2 Яь и для сохранения равенства в правой части уравнения Бернулли (2.16) учитываются гидравлические потери Лп в трубопроводах. Но насос - источник энергии, он создает дополнительный напор / /, увеличивающий сумму слагаемых в правой части. [9]
При течении идеальной жидкости ее кинетической энергии достаточно для преодоления положительного градиента давления. В пограничном слое благодаря вязкости происходит замедление течения. Поэтому кинетической энергии жидкости оказывается недостаточно для того, чтобы частицы продвинулись далеко в область повышенного давления. В результате возникает возвратное течение и связанное с ним вихреобразование. Толщина пограничного слоя при этом резко возрастает, и условия, при которых были введены уравнения Прандтля, перестают выполняться. [10]
При течении невесомой идеальной жидкости в потоке действуют только силы давления. [11]
При течении невесомой и идеальной жидкости ( трения нет) и в потоке действуют только силы давления. [12]
Рассмотрим теперь течение идеальной жидкости по радиальному каналу, образованному двумя дисками и радиальными направляющими. [13]
В случае течения идеальной жидкости в цилиндрической трубе ( S const) скорость vn - v и одинакова во всех точках данного поперечного сечения, а для несжимаемой жидкости скорость одинакова также для всех сечений. [14]
Пусть два течения идеальной жидкости, имеющие известные скорости на бесконечности ( не обязательно в одном и том же направлении), определены в областях D и D, ограниченных соответственно линиями тока S и S, проходящими через бесконечно удаленную точку. [15]
Страницы: 1 2 3 4