Cтраница 2
Интересный пример течения идеальной жидкости мы получим, если сложим характеристические функции течения от диполя и поступательного потока. [16]
В плоских задачах течения идеальной жидкости через решетки наиболее широко применяется электрогидродинамическая аналогия ( ЭГДА) в сплошной модели. [17]
В рассматриваемом случае изоэнтропийного течения идеальной жидкости уравнения импульсов ( количестве движения) и энергии совпадают. [18]
Итак, при течении идеальной жидкости полный напор в сечении 2 был равен зафиксированному в сечении 7, а при течении реальной жидкости - он в сечении 2 стал меньше. Важно установить, за счет какой составляющей произошло уменьшение напора в сечении 2 при переходе от идеальной жидкости к реальной. Величина zi ( как и z) - характеристика канала, она от свойств протекающих по нему жидкостей не зависит и потому на переход к реальной жидкости повлиять не может. [19]
Таким образом, всякому безвихревому течению идеальной жидкости в некоторой области D соответствует аналитическая в этой области функция - комплексный потенциал течения. Кинема-тика движения идеальной жидкости полностью описывается аналитическими функциями. [20]
Очевидно, что при течении идеальной жидкости условия ( 82 1) и ( 82 3) могут быть выполнены. Однако при этом невозможно удовлетворить условию ( 82 2): при течении идеальной жидкости на касательную слагающую скорости не может накладываться каких-либо ограничений. Отсюда явствует, что, несмотря на возможность движения жидкости на поверхности пузырька, в некотором тонком слое вблизи поверхности должны проявляться вязкие силы. Иными словами, вблизи поверхности раздела фаз жидкость - газ образуется своеобразный пограничный слой, в котором в реальной жидкости неизбежно проявляется существование вязких сил. Роль вязких сил в случае пузырька является более скромной, чем в случае обтекания твердого тела. Они обеспечивают постоянство касательной скорости на поверхности пузырька но не обращение ее в нуль. Постоянство касательной слагающей скорости накладывает ограничения на производные от скорости, но не на саму скорость движения жидкости. [21]
Течение реальной жидкости отличается от течения идеальной жидкости наличием вязкости, проявляющейся в виде силы внутреннего трения. Как известно из гидравлики, сила трения, по гипотезе Ньютона, пропорциональна изменению величины скорости, приходящемуся на единицу длины в направлении нормали к поверхности тела. [22]
Следовательно, эти решения для течения идеальной жидкости не представляют ценности при описании явлений переноса в непосредственной близости от стенки. В частности, на их основе нельзя рассчитать сопротивление трения или точно описать процессы тепло - и массопередачи. [23]
Таким образом, в случае течения идеальной жидкости размер газового вихря и осевая составляющая скорости остаются неизменными по длине цилиндрической части сопла за исключением участка, примыкающего к выходному сечению, где происходит переход избыточного центробежного давления в скоростной напор. [24]
Эти выражения применимы как к течениям идеальной жидкости, так и к течениям, в которых имеют место трение и диссипация энергии. Они выполняются независимо от того, имеется или нет теплообмен или является ли жидкость сжимаемой или несжимаемой. Напомним, что полученные уравнения сохранения количества движения выражают сумму сил, действующих на жидкость. Силы, с которыми жидкость действует на ограничивающие поверхности, являются, очевидно, равными и противоположными. [25]
Применим теперь этот результат к баротропному течению идеальной жидкости. [26]
Согласно теореме Томпсона, при течении идеальной жидкости циркуляция скорости по замкнутому контуру во время движения остается постоянной. Поэтому после начала движения жидкости через решетку циркуляция вокруг профиля должна бы остаться равной нулю. [27]
Рассмотрим одномерное, плавно изменяющееся, течение идеальной жидкости, приняв направление скорости по положительному направлению оси х и пренебрегая массовыми силами. [28]
Рассмотреть типы преобразования, которые переводят течение идеальной жидкости при обтекании с циркуляцией и без нее кругового цилиндра, в течение при обтекании профиля крыла. [29]
Уравнение Бернулли, выведенное для условий течения идеальной жидкости, применимо и для течения реальной жидкости в трубопроводе. При этом во-первых, уравнение дополняется поправочным коэффициентом - множителем а перед членом V2 ( 2g), учитывающим отличие действительной скорости потока от соответствующей ей удельной кинетической энергии. Во-вторых, при движении реальной жидкости часть энергии расходуется на преодоление различных сопротивлений на участке / - 2, для чего вводят поправочный член ftn, характеризующий полную потерю напора. [30]