Cтраница 2
Рассмотрим теперь случай течения неньютоновской жидкости в зазоре между соосными конусами. Так же, как и в случае коак-сиально-цилиндрических вискозиметров, здесь возникает задача об определении функции течения для вискозиметров с большими зазорами. Рассмотрим сначала общий путь установления такого рода зависимости для приборов с достаточно произвольным профилем измерительных поверхностей. [16]
Было проведено также изучение течений неньютоновских жидкостей в каналах. Первые исследования такого рода применительно к течению нефти вблизи температуры застывания были выполнены Л. С. Лейбензо-ном в 1931 г. В последние годы бурное развитие химической промышлен -; ности обусловило значительное расширение и углубление этих исследо - f ваний. [17]
Для возможности получения закономерностей течения неньютоновских жидкостей по каналам червяка и головки червячных машин рассматривается изотермическое течение полимеров в круглых трубах. [18]
Гидравлическое сопротивление змеевиковых труб течению неньютоновских жидкостей изучено менее фундаментально, чем применительно к ньютоновским жидкостям. Это прежде всего можно объяснить наличием дополнительных реологических характеристик жидкостей, значительно осложняющих аналитическое рассмотрение задачи. [19]
При распространении этой методики на течения неньютоновских жидкостей возникает ряд проблем. Во-первых, необходимо выбрать некоторое уравнение состояния, причем этот выбор представляется сомнительным сам по себе. [20]
Средний - криволинейный участок кривой течения неньютоновской жидкости ( см. рис. 8.5, а) - называется структурной ветвью, так как при переходе от одних значений ат и Y к другим в этом интервале их значений совершается легко обнаруживаемое при измерениях вязкости изменение структуры полимера под влиянием сдвига. Y - Каждая точка на структурной ветви кривой течения соответствует состоянию динамического равновесия между процессами изменения и восстановления структуры. [21]
В связи со сложностью законов течения неньютоновских жидкостей, к которым относятся буровые растворы, и сложностью измерения величин реологических констант, все измеряемые выше величины носят условный характер. За исключением первой они относятся к бингамовской модели жидкости, определяющей их физический смысл. [22]
Необходимо отметить, что при течении неньютоновских жидкостей число Рейнольдса лежит ниже 2100, поэтому возникновение турбулентности маловероятно и не представляет интереса при инженерных расчетах. [23]
Более поздние решения были получены для течения неньютоновской жидкости по степенному закону [49, 225] при различного рода допущениях и упрощениях в численном виде и аналитически. [24]
Следует рассмотреть определение вязкости в случае течения неньютоновских жидкостей при турбулентном режиме. Дело в том, что при оценке гидравлических потерь при течении неньютоновских жидкостей по трубам встречаются значительные трудности в связи с отсутствием формул, по которым можно надежно определить коэффициент А. Имеющиеся в литературе эмпирические формулы справедливы лишь в определенных условиях и, следовательно, имеют ограниченное применение. [25]
В новом издании рассмотрены также вопросы течения неньютоновских жидкостей, двухфазные потоки, псевдоожижение, новые гидродинамические режимы и получили развитие методы моделирования. Впервые изложены принципы классификации процессов химической технологии. [26]
В заключение отметим, что режим течения неньютоновских жидкостей устанавливается по критическому значению обобщенного числа Рейнольдса. [27]
Однако можно доказать, что при течении неньютоновских жидкостей результирующее распределение скоростей не совпадает с суммарным распределением скоростей указанных трех видов движения жидкости. [28]
Несмотря на то, что теоретическому исследованию теплообмена при течении неньютоновских жидкостей с учетом диссипации энергии посвящен ряд работ, однако до настоящего времени эти вопроси изучены явно недостаточно. [29]
На рис. 9.8 показаны эпюры напряжений и скоростей при течении неньютоновской жидкости в круглом цилиндрическом канале. [30]