Течение - плазма
Cтраница 2
Для того чтобы понять, каким должно быть течение плазмы в окрестностях магнитопаузы, выясним, какие именно его особенности и почему приводят к отмеченным выше неудовлетворительным результатам. [16]
 |
Модель вынужденного пересоединения, предложенная. [17] |
Паркера - Свита, модель Петчека) изучаются течения плазмы под действием приложенного к ней внеш. [18]
Эта методика требует обеспечение условий одномерности и стационарности течения плазмы в зоне регистрации, что позволяет при интерпретации измерений использовать простую зависимость (3.6) вместо решения интегро-дифференциального уравнения переноса излучения. [19]
В главах 5 и 6 рассмотрены гидродинамическая и гибридная модели течения плазмы в окрестности плоского нейтрального слоя. Приведены результаты численного решения нестационарных двумерных задач динамики пересоединения силовых линий магнитного поля, исследована зависимость характеристик течения от параметров плазмы и внешнего возмущения. Представлены алгоритмы численной реализации моделей. [20]
Этот анализ справедлив для стационарного течения, перенос этих представлений на квазистационарное течение плазмы в МГУ возможен с определенными оговорками. [21]
На основании системы уравнений (6.2), (6.3) рассмотрим алгоритм решения задачи течения плазмы в окрестности нулевой поверхности магнитного поля. [22]
Теоретические оценки и результаты экспериментов на электромагнитных ударных трубах показывают, что течения плазмы в условиях таких экспериментов существенно отличаются от автомодельных. Систематические исследования в этом направлении начались в начале 70 - х годов работами [ 87, 91J, посвященными динамике МГД ударных волн в плазме. [23]
Приведенный здесь метод обладает большей простотой и может быть использован для описания нелинейных течений плазмы. [24]
Учет неидеальности плазмы приводит к существенному снижению порога возникновения неустойчивости МГД конфигураций и течений плазмы. При этом происходит перестройка конфигурации магн, поля: незамкнутые силовые линии плоского токового слоя в результате пинчевания частично разрываются на куски и замыкаются вокруг образовавшихся токовых нитей. [25]
Приведенные выше примеры дают лишь грубые оценки параллельных электрических полей, основанные на предположении об отклонении течения плазмы от идеальной МГД. [26]
Соотношения (6.4), (6.5) имеют очень ограниченную область применимости хотя бы потому, что в условиях, когда XQ становится меньше лар-моровского радиуса р, течение плазмы через ламинарный подслой уже нельзя считать диффузионным. В действительности они могут оказаться неправильными еще раньше. Дело в том, что практически невозможно расположить внешнюю стенку точно по силовым линиям, а уже небольшое их несовпадение может привести к существенному изменению всех процессов в пограничном слое. [27]
Если длина волны настолько мала, что это неравенство нарушается, то влияние силы магнитного натяжения во внешней области будет стабилизирующим, и вследствие действия этой силы скорость течения плазмы станет равной нулю еще до того, как поток плазмы достигнет границ с внутренней областью. Второе ограничение возникает из условия е В х / В х 1, которое означает, что изменение В х во внутренней области должно быть малым. [29]
 |
Схема течения холодного. [30] |
Страницы: 1 2 3 4