Cтраница 3
В частном случае, например при Ггл 15 - 103 К и Т1 0 3 - 103 К, отношение скоростей составляет шг / шхя 50, при этом абсолютная скорость течения плазмы шгкг1 65 - 104 м / сек. В этом случае при неравенстве скоростей сопутных потоков вязких газовых сред в пограничном узком слое между холодным газом и плазмой ствола дуги в процессе течения развивается турбулентность ( завихрения), благодаря которой в граничной области создаются особые условия для интенсивного тепло-и массообмена, что подтверждается опытными данными. [31]
Подобной системой регулирования оборудован каждый инвертор, поэтому диспетчер может менять суммарную мощность МГДГ как вручную, так и с помощью особого программного устройства, распределяющего нагрузку между отдельными инверторами в соответствии с требованиями оптимального режима течения плазмы в канале. [32]
Течение плазмы паров металла электрода состоит из двух частей: пограничного слоя вблизи поверхности катода и основного течения. В рассматриваемой модели пренебрегается эффектами, связанными с геометрией кратера. Они заменяются специальными граничными условиями на поверхности эмиссионного центра, радиус которого АО. В пограничном слое поток пара взаимодействует с поверхностью катода, что приводит к значительному уменьшению в нем степени ионизации по сравнению с основным течением. [33]
Решение ряда проблем, связанных с КТ, невозможно без детального моделирования соответствующих физических процессов, поскольку в условиях лабораторных экспериментов трудно получить представление о влиянии отдельных механизмов на ход процесса в целом. Динамика течения плазмы применительно к экспериментам серии FRX исследована численно в работе Милроя и Брэкбила [98], где развита двумерная модель, основанная на двухтемпературных уравнениях магнитной гидродинамики и учитывающая сопротивление ( кулоновское и аномальное) и теплопроводность плазмы. На внешней границе расчетной области задается магнитный потенциал как функция времени. [34]
В этом случае пересоединение происходит, если поток силовых линий обладает полем скоростей Х - типа с особенностью на нулевой линии магнитного поля. Таким образом, течения плазмы могут переносить магнитный поток за конечное время к нулевой линии, где он расщепляется и выносится наружу. [35]
Вдали от нейтронной звезды магнитное поле слабо влияет на характер аккреционного течения, и поэтому на больших расстояниях остаются в силе приведенные в предыдущей главе решения для сферически симметричной и дисковой аккреции. Однако вблизи звездной поверхности течение плазмы, по-видимому, полностью определяется магнитным полем. [36]
Смещение интерференционных полос в некоторой точке поля интерференции пропорционально среднему значению показателя преломления на том отрезке, который световой луч проходит в облаке плазмы разряда. Например, при изучении течения плазмы вблизи препятствий необходимо на интерферограмме получить четкое изображение интерференционных полос и препятствия. В этих случаях следует применять интерферометры, в которых поверхность локализации интерференционной картины может быть совмещена с исследуемым сечением объекта. [37]
Приведены результаты теоретических исследований влияния кинетики элементарных процессов в химической системе Н, Н, О, Ог, СО, СС2, Н2О, ОН в присутствии Na и К на распределение концентрации электронов в плазме при сверхзвуковом расширении. Задача решается в квазиодномерном приближении для течения плазмы в коническом сопле, сверхзвуковом источнике и струе, истекающей в разреженное пространство. [38]
Кстати, будущее энергетики, тесно связанное с решением проблемы управляемого термоядерного синтеза, в какой-то мере также зависит от успешных работ механиков. Методы гидродинамической устойчивости, примененные к течению плазмы, пролили свет на причины неудач многих ранее поставленных опытов. [39]
Из-за дрейфовых неустойчивостей в плазме должно развиться сложное конвекционное течение, которое усиливает поперечные потоки тепла и частиц. Чтобы определить эти потоки, необходимо рассмотреть нелинейное течение плазмы. Рассмотрим сначала столкновительную неустойчивость. [40]
Вр играет роль толкающего магнитного поля. Область между поршнем и плато не влияет на течение плазмы между плато и ударной волной, так как время распространения возмущения от поршня к плато на 2 - 3 порядка превышает характерные времена задачи. Область нагретой плазмы между вязким скачком и волной разрежения здесь является оптической тонкой, а область вблизи жесткого поршня сильно удалена от вязкого скачка. Именно в этом смысле проведенные расчеты являются модельными. [41]
Оценим теперь характерное время процесса перезамыкания силовых линий. Учтем, что в силу вмороженности продольного поля течение плазмы с винтовой симметрией является несжимаемым. Поэтому при перезамыкании вещество из тонкого слоя толщины 5, где происходит уничтожение встречных полей, должно уноситься в стороны и затем в область А перезамыкающимися силовыми линиями. А скорость смещения шнура к слою, очевидно, в rs / 6 меньше. [42]
Наблюдение таких ударных волн, нагревающих плазму до температур порядка 1 кэВ, на установке разумных размеров, следовательно, невозможно, - отсюда, в частности, понятна важность теоретического и экспериментального исследования именно поперечных сильных ударных волн. В экспериментах на коаксиальных электромагнитных ударных трубах существенной является неодномерность течения плазмы, обусловленная неоднородностью азимутального магнитного поля. Численное моделирование динамики МГД ударных волн в плазме с помощью системы двумерных нестационарных двухжидкостных уравнений Навье - Стокса продемонстрировало прекрасное согласие с экспериментом и, следовательно, применимость такого подхода для описания столкнови-тельных МГД ударных волн. [43]
При описании процессов перезамыкания удобно различать два типа перезамыкания - вынужденное и спонтанное. При вынужденном перезамыкании перестройка магнитной конфигурации происходит под действием задаваемого извне течения плазмы, которое связано с существованием приложенного к плазме внешнего магнитного поля. Вынужденное перезамыкание более удобно для теоретического описания и численного моделирования, поскольку ряд параметров задается извне. То, что происходит в лабораторной и космической плазмах, обычно ближе к спонтанному перезамыканию. Перед началом перезамыкания в такой плазме имеется определенный запас магнитной энергии, затем в ней начинает развиваться так называемая разрывная ( тиринг) неустойчивость, которая и приводит затем к перезамыканию силовых линий и переходу избыточной энергии магнитного поля в кинетическую и тепловую энергию плазмы, а иногда и в энергию ускоренных частиц. [44]
Для случая идеальной проводимости, когда vm Oj начальное равновесие плазмы при отсутствии внешнего возмущения практически не нарушалось, что свидетельствует о хороших свойствах использованных численных алгоритмов. Наличие конечной проводимости ( ут Ф 0) обусловливает диффузию магнитного поля и течение плазмы, которое при отсутствии внешнего возмущения остается одномерным. [45]