Свободномолекулярное течение

Cтраница 2

Два последних вида течений исследованы значительно менее полно, чем режим сплошной среды и свободномолекулярного течения Это объясняется, в частности, тем что математический аппарат, необходимый для расчета течений, по кинетической теории весьма сложен, а экспериментальные методы, основанные на визуальном наблюдении потока, эффективны только при больших плотностях газов и не обладают достаточной чувствительностью. [16]

ТсчСЕШе в слое Кнудсена. х - расстояние по нормали к стенке, и - тангенциальная спорость, и5 - спорость скольжения, иист - истинная скорость. [17]

При обтекании тупых тел молекулы набегающего потока рассеиваются на отраженных молекулах и сопротивление падает по сравнению со свободномолекулярным течением. [18]

Будут рассмотрены виды движения частицы, обусловленные сопротивлением жидкости при непрерывном течении, течении со скольжением и свободномолекулярном течении, а также броуновское движение, рассмотрение которого включено только ради общности представления эффектов, влияющих на движение частицы. [19]

Следует отметить, что моментные методы, основанные на непрерывных аппроксимациях функции /, плохо применимы в пределе свободномолекулярных течений, так как в этом случае граничные условия играют определяющую роль. [20]

Легко видеть, что параметр M / Re пропорционален числу Кнудсена, гак что Re / M 0 отвечает свободномолекулярному течению, а Re / M-оо - течению Навье - Стокса. [21]

Таким образом, аппроксимация (4.9) для больших длин пробега ( An - - 0) переходит в точное решение для свободномолекулярных течений, а для малых длин пробега ( An - оо) - в функцию распределения Навье - Стокса. Функция распределения (4.9) в общем случае разрывна и имеет различный характер в различных областях скоростного пространства в соответствии с характером граничных условий. [22]

На рис. 5.8 уравнения ( 41) и ( 42) продолжены в область течения без скольжения и в область свободномолекулярного течения, хотя в последней области они совершенно не точны. [23]

Уравнения ( 3), ( 4) и ( 5) графически изображены на рис. 5.7. Очевидно, адиабатическая температура стенки выше при свободномолекулярном течении, когда число Кнудсена велико, чем при течениях со столкновениями молекул, при которых число Кнудсена очень мало. [24]

ЙТз - Из приведенных данных очевидно, что во всем диапазоне экспериментальных условий плотность твердых частиц отвечает режиму движения свободных частиц [ по аналогии со свободномолекулярным течением ( разд. [25]

Скорость массопереноса, характеризуемая коэффициентами диффузии газов в конденсированных средах, невелика и обычно на несколько порядков меньше, чем в объемной газовой фазе или при свободномолекулярном течении. Поэтому для получения мембран удовлетворительной проницаемости стремятся уменьшить толщину плотного слоя, который принято называть селективным или диффузионным. Механическая прочность и другие технологические свойства мембраны обеспечены пористым слоем подложки толщиной 30 - 500 мкм, диффузионное сопротивление которого незначительно. [26]

Соотношения ( 26) и ( 27) изображены на рис. 5.10. Как видно из этого рисунка, они продолжены в область течений без разрывов температур и в область свободномолекулярного течения, но при больших числах М и в области свободно-молекулярного течения они совершенно не точны. [27]

Расчеты, полученные по теории первых столкновений, позволяют отойти от предельного случая свободномолекулярных течений настолько, что в ряде случаев их удается стыковать с имеющимися экспериментальными данными и таким образом перекрыть весь диапазон течений от сплошной среды до свободномолекулярных течений. [28]

Перенося результаты, полученные для модельного уравнения, па уравнение Больцмана, можно утверждать, что в трехмерном случае первая поправка к функции распределения на теле порядка может быть получена как с помощью уравнения (5.6), так и с помощью уравнения (5.7) путем подстановки свободномолекулярной функции распределения без учета затухания в их правую часть. В то же время первая итерация от свободномолекулярного течения не дает правильной поправки порядка е на больших расстояниях от тела. Сходимость неравномерна по пространству. При фиксированном числе Кнудсена, по-видимому, последующие итерации исправляют решение, и на больших расстояниях. Однако интервал чисел Кнудсена, для которого итерационный процесс сходится, еще не выяснен. [29]

Мембранный перенос массы является результатом сопряжения нескольких процессов, протекающих в мембране, прежде всего диффузии и сорбции компонентов газовой смеси; существенно также влияние дополнительных связей, возникающих в мембранной системе при нарушении принципа аддитивности. Только в газодиффузионных пористых мембранах, где удается организовать свободномолекулярное течение, процессы проницания газов независимы. В общем случае процессы в мембранах взаимно-обусловлены, а такие интегральные характеристики мембран, как проницаемость Л и селективность а, являются результатом сопряжения отдельных процессов. Сорбционно-диффу-зионная модель проницания чистых газов через гомогенные непористые мембраны служит примером сопряжения процессов поверхностной сорбции, растворения и диффузии. [30]

Страницы: 1 2 3