Cтраница 2
Однако известно, что у многих жидкостей при развитии простого сдвигового течения возникают не только напряжения сдвига, но также и нормальные напряжения. Эти нормальные напряжения проявляются как при проведении вискозиметрических измерений, так и при промышленной переработке материалов. Например, если стержень ( вал мешалки) вращается относительно своей оси, расположенной перпендикулярно свободной поверхности ньютоновской жидкости, вблизи стержня вследствие центробежных сил, обусловленных вращением, на поверхности возникает углубление. Однако для некоторых жидкостей наблюдается подъем. Этот эффект относится к наиболее известному проявлению нормальных напряжений. [16]
В работе Нолла показано, что жидкость Ривлина - Эриксена в случае простого сдвигового течения ведет себя как простая жидкость. [17]
Было бы логично сопоставить ход предыдущего изложения с анализом диссипации тепла в простых сдвиговых течениях ( пуазейлев-ском, куэттовском и в приборе типа конус - плоскость), что и будет выполнено ниже. К сожалению, в случае пуазейлевского течения задача не поддается простому анализу, возможному для течения между коаксиальными цилиндрами или между конусом и плоскостью. [18]
Для того чтобы описать явления вязкоупругости, например нормальные напряжения, возникающие при простом сдвиговом течении, или релаксацию напряжения при переходных течениях, необходимо рассматривать уравнения состояния, отличные от тех, которые применяются при описании чисто вязкой жидкости. В этих целях довольно успешно применяются два класса уравнений. [19]
Полученные результаты позволяют представить общий ход зависимости коэффициента нормальных напряжений от градиента скорости при простом сдвиговом течении полимерных систем. [20]
Если отличны от нуля только сдвиговые компоненты тензора Д, как это имеет место при простом сдвиговом течении, то и у т отличными от нуля компонентами будут только сдвиговые, поскольку по определению rj является скалярной величиной. Следовательно, эта модель не может описывать нормальные напряжения, возникающие при простом сдвиге. [21]
Как показано в работах [46, 50], такая запись правомочна, например для куаттовского течения, представляющего собой коаксиальное простое сдвиговое течение. [22]
Количественные исследования свободного упругого восстановления формы образца, ранее ( до начала восстановления) находившегося в условиях простого сдвигового течения, практически неизвестны. Однако довольно широко исследовался частный случай свободного упругого восстановления струи, выходящей из капилляра. Этот случай отличается от рассмотренных выше тем, что образец в капилляре не находится в условиях действия однородных напряжений, и, следовательно, в различных окружных сечениях образца накапливается разная упругая деформация. Поэтому наблюдаемый эффект упругого восстановления является интегральным, связанным с различным по радиусу струи упругим восстановлением материала. Тем не менее рассмотрение этого случая представляет интерес, так как на примере свободного восстановления струи можно указать некоторые общие закономерности этогЪ явления. [23]
Расхождения между теоретическим выводом и экспериментальными результатами могут быть объяснены инерционными эффектами, которые обусловливают отклонение профиля скоростей от соответствующего простому сдвиговому течению и заложенного в теоретический анализ. [24]
Таким образом, отношение общей конечной площади поверхности раздела к общей начальной площади в системе со случайной ориентацией поверхностей при простом сдвиговом течении и больших деформациях равно половине суммарной величины деформации системы. [25]
Для некоторых видов течения, представляющих основной интерес, табл. 1.6 дает соответствие обозначений координатных осей, принятых в общем определении простого сдвигового течения, и общеупотребительных систем обозначений. Приведенные схемы соответствуют течениям, которые наиболее часто реализуются в вискозиметрах, однако эти типы течения отнюдь не являются простыми сдвиговыми. [26]
Аналогичное рассмотрение других течений, обычно экспериментально реализуемых при измерении вязкости и нормальных напряжений, указывает, что все эти течения принадлежат к классу простых сдвиговых течений. [27]
Хорошо известно, что при продольном течении вектор градиента скорости совпадает с направлением течения, а не нормален к нему, как это свойственно простому сдвиговому течению, генерируемому, например, в капиллярном или ротационном вискозиметре. [28]
Интересно отметить, что формула (3.146) не только приводит к количественному согласию теоретических расчетов с экспериментальными данными по релаксации напряжения деформированных эластомеров, но и предсказывает неньютоновскую вязкость в условиях установившегося простого сдвигового течения. [29]
Способность к развитию высокоэластических деформаций в полимерных системах наиболее ярко проявляется при течении растворов гибкоцепных полимеров, таких, как, например, резиновый клей. При простом сдвиговом течении высокоэластические деформации в растворах могут достигать огромных значений: порядка десятков и может быть даже сотен тысяч процентов, что обычно недостижимо для расплавов полимеров. Наблюдаемые высокоэластические деформации, измеренные в условиях стесненного восстановления, существенно зависят от полной деформации системы, созданной до начала упругого восстановления. [30]