Установившееся ламинарное течение

Cтраница 1

Установившееся ламинарное течение, в частности, описывается стационарными решениями этих уравнений; в случае же турбулентного течения каждой его индивидуальной реализации соответствует некоторое, вообще говоря, весьма сложное нестационарное решение уравнений гидродинамики. Невозможность осуществления ламинарного течения при достаточно больших числах Рей-нольдса, несмотря на то, что уравнения гидродинамики имеют стационарное решение при любом Re, ясно показывает, что не вся - KO. YV решению соответствует движение жидкости, реально существующее в природе. Естественно связать это обстоятельство с хорошо известным положением, согласно которому, реальные движения должны не только удовлетворять уравнениям гидродинамики, но и быть устойчивыми в том смысле, что неизбежно возникающие в реальных условиях малые возмущения этих движений должны затухать со временем, не меняя общей картины движения. [1]

Рассмотрим установившееся ламинарное течение жидкости в прямой круглой цилиндрической трубе с внутренним диаметром d - - -) Чтобы исключить влияние силы тяжести и этим упр сп п вывод, допустим, что труба расположена горизонтально. [2]

Рассмотрим установившееся ламинарное течение исследуемой среды i призматическом канале произвольного сечения. [3]

Рассмотрим установившееся ламинарное течение вязкой несжимаемой жидкости в цилиндрической трубе, поперечное сечение которой совпадает с поперечным сечением стержня. [4]

При установившемся ламинарном течении конвекция в поперечном направлении, как известно, отсутствует. Все частицы жидкости движутся в продольном направлении. При этом важнейшее обстоятельство, определяющее характер течения, заключается в том, что непосредственно у твердой стенки скорость жидкости равна нулю. Все жидкости ( и газы) прилипают к стенке: при уменьшении до нуля расстояния от стенки скорость падает до нуля. Этот факт установлен на огромном экспериментальном материале. Вследствие этого возникает разность скоростей между осью потока и стенкой; за счет этой разности количество движения переносится от оси к стенкам. [5]

Теорема: Установившееся ламинарное течение несжимаемой вязкой жидкости в прямой трубке произвольного сечения характеризуется тем свойством, что для него диссипация энергии меньше диссипации энергии для любого другого ламинарного ( или периодического по длине трубки) течения с тем же расходом. [6]

Распределение деформаций для полностью развившегося ньютоновского изотермического установившегося течения в канале между. [7]

Было проанализировано полностью развившееся изотермическое установившееся ламинарное течение несжимаемой ньютоновской жидкости. Методология расчета ФРД аналогична описанной в разд. Как следует из рис. 11.7 ( где qplqd - безразмерная константа, характеризующая градиент давления), положительный градиент давления ( давление растет в направлении течения, а скорость сдвига у неподвижной пластины равна нулю, qylqd 0) не только увеличивает среднее значение деформации, но и сужает ее распределение. [8]

Типичным примером является установившееся ламинарное течение через круглую трубку. [9]

Они справдливы для установившегося ламинарного течения. [10]

Расчеты проведены для установившегося ламинарного течения при постоянных физических свойствах жидкости. Усложнение возникает лишь вследствие более сложной геометрии системы. Исходное уравнение энергии для кольцевого канала остается тем же, что и для круглой трубы. Изменяются только граничные условия. В уравнении энергии для прямоугольной трубы вместо двух появляются три пространственные переменные, а в остальном оно остается прежним. [11]

Следовательно, при установившемся ламинарном течении в круглой цилиндрической трубке имеет место распределение скоростей в форме параболоида вращения. Максимальная скорость v msa находится на оси потока. [12]

Следовательно, при установившемся ламинарном течении в круглой цилиндрической трубке имеет место распределение скоростей в форме параболоида вращения. Максимальная скорость vmM находится на оси потока. [13]

Подобно предыдущему случаю, установившееся ламинарное течение в круглой трубе, происходящее под действием продольного перепада давления, также называется пуазейлевским течением. Распределение скоростей для такого течения в трубе радиуса Го может быть получено из уравнений движения в цилиндрических координатах. Если мы направим ось г вдоль оси трубы, при параллельноструйном движении ig и иг будут всюду равны нулю. [14]

Указанные автомодельные решения для установившегося ламинарного течения около вертикальной поверхности обсуждаются ниже в разд. Здесь же описываются решения для случая изотермической поверхности и поверхности с постоянным тепловым потоком, полученные с помощью интегрального метода, а также решения для жидкостей, удовлетворяющих другим реологическим соотношениям. Кратко рассмотрен также перенос в неньютоновских жидкостях в случае других геометри-ческих конфигураций поверхности. [15]

Страницы: 1 2 3