Установившееся ламинарное течение

Cтраница 2

Указанные автомодельные решения для установившегося ламинарного течения около вертикальной поверхности обсуждаются ниже в разд. Здесь же описываются решения для случая изотермической поверхности и поверхности с постоянным тепловым потоком, полученные с помощью интегрального метода, а также решения для жидкостей, удовлетворяющих другим реологическим соотношениям. Кратко рассмотрен также перенос в неньютоновских жидкостях в случае других геометрических конфигураций поверхности. [16]

Таким образом, на примере установившегося ламинарного течения несжимаемой жидкости в плоской щели с гомогенным оттоком ( притоком) через стенки скважины показано, что коэффициент сопротивления А, является функцией локальных параметров Рещ, R местного отношения скоростей притока ( оттока) и основного потока. [17]

Следует подчеркнуть, что приведенные рассуждения ограничиваются изотермическим установившимся ламинарным течением. [18]

Зависимость коэффициента трения от характера движения жидкости. [19]

Полученное уравнение выражает закон сопротивления трения при установившемся ламинарном течении жидкости в трубах. [20]

Достаточно хорошо известно, как теряют устойчивость некоторые установившиеся ламинарные течения. В нескольких случаях известно также, как осуществляется переход к более или менее развитой турбулентности. Такие сведения приведены не только из-за того, что они имеют самостоятельное значение, но и для общего понимания вопросов, относящихся к неустойчивости и переходу. [21]

В этой главе мы получим некоторые простейшие решения для распределения скорости при установившемся ламинарном течении в гладких цилиндрических трубах, а затем проанализируем экспериментальные профили скорости при турбулентном течении в трубах. Изложение ведется в основном применительно к круглым трубам. [22]

Одним из частных случаев, для которых возможно интегрирование уравнений движения, является установившееся ламинарное течение несжимаемой жидкости в щели ( канале) между двумя плоскими параллельными стенками. [23]

Формирование потока вязкой жидкости в трубе круглого сечения. [24]

Градиент давления на участке формирования потока оказывается большим, чем на участке с установившимся ламинарным течением, что позволяет разделить эти участки экспериментально. Формула ( 3) дает возможность оцеяить длину начального участка теоретически. [25]

Формула (5.4) может быть получена также теоретически из условия равновесия выбранного объема жидкости при установившемся ламинарном течении. [26]

Бесконечная чувствительность к несовершенствам при ламинарном течении в трубе. Видно экспериментальное плато при Re2000. [27]

Общий теоретический анализ основных уравнений движения Навье - Стокса для хорошо определенного течения, например течения Пуазейля или Куэтта, показывает, что при низких значениях числа Рейнольдса имеется единственное решение, соответствующее единственному устойчивому установившемуся ламинарному течению, которое мы называем основным. [28]

Можно сказать, что ламинарное течение в трубах возможно, но оно не сохраняется в естественных условиях. Опыт показывает, что установившееся ламинарное течение воды в вертикальной трубе разрушается, если хлопнуть дверью в помещении. Оно переходит в турбулентное при прилипании к стенке небольшой соринки. [29]

Зависимые переменные, такие, как скорость и давление, не являются более однозначными функциями пространственных координат и времени и должны описываться стохастическими законами. Появление турбулентности [26] связано с неустойчивостью, присущей установившемуся ламинарному течению. Для полной устойчивости течения необходимо, чтобы малые возмущения основного течения, если они возникли, затухали со временем. Если эти возмущения, которые всегда существуют в реальных течениях, стремятся усилиться со временем, течение неустойчиво и естественным образом наступает турбулентность. Несмотря на то что зависимые от времени формы уравнений неразрывности и движения можно считать применимыми, их решение для мгновенных скоростей и давлений невозможно найти; предпочтительно прибегнуть к различным приближенным схемам. [30]

Страницы: 1 2 3