Cтраница 1
Линейное течение изображенное на фиг. [1]
Рассмотрим теперь линейное течение Куэтта жидкости Рейнера - Ривлина. [2]
Для линейного течения Куэтта, описанного в соответствующей декартовой системе координат, матрицы тензоров D и W задаются выражениями ( см. пример 2А гл. [3]
При линейном течении, как показано на рис. VI. [4]
Кроме того линейного течения, которое было уже описано, и чьи характерные особенности фактически приведены в гл. [5]
Так, для линейного течения с напором поглощения he и напором стока hw приближенная система, заменяющая физическое гравитационное течение ABCDE, будет AFDE с теми же самыми граничными условиями вдоль AF и ED, как и в ABCDE ( фиг. Контуры ЕА и DF принимаются водонепроницаемыми. Вспоминая рассмотрение электрической модели гравитационного течения, которая дается в гл. [6]
Математическое решение для линейного течения малосжимаемых жидкостей дано очень детально применительно к проблемам распространения тепла Чарчил-лем [ X. Первый символ при р, которым обозначается давление, указывает положение точки, в которой замерено давление. Второй символ указывает время, в которое производилось измерение давления. [7]
Таким образом, закон линейного течения газов аналогичен закону течения жидкостей ( уравнение VI. [8]
Простейшим примером вискозиметрического течения является линейное течение Куэтта. Оно уже встречалось в разд. Рейнера - Ривлина, а его кинематика рассматривалась в общем случае в примере ЗА. [9]
Полное вытеснение взаиморастворимых изовискозных жидкостей при линейном течении также практически не зависит от абсолютного уровня вязкости и реализуется при расстояниях порядка 50 м при прокачке 1 02 и 1 04 поровых объемов для жидкостей с вязкостью 1 66 и 40 5 сП соответственно. [10]
Уравнение (7.45) характеризует логарифмическое падение кривой при линейном течении жидкости в сторону увеличивающейся толщины пласта. [11]
Уравнение (7.50) отображает логарифмическое падение кривой дри линейном течении жидкости в круговой залежи в сторону увеличения толщины пласта. [12]
Уравнение (4.42) называется уравнением неразрывности сжимаемой жидкости при линейном течении. [13]
Уравнения (6.12), (6.13) с учетом (6.11) образуют замкнутую систему для случаев линейного течения, являющуюся основой для решения задач вытеснения одной жидкости другой. Характерной особенностью данной системы является то, что ее можно свести к одному уравнению для насыщенности. Знание распределения насыщенности в пласте позволяет проанализировать эффективность вытеснения нефти или газа несмешивающейся с ней жидкостью. [14]
Общие соображения об изменении градиентов давления и фазового насыщения, рассмотренные для линейного течения, применимы и к радиальным системам. [15]