Неньютоновское течение

Cтраница 2

Основные механизмы неньютоновского течения разделяются на две группы - одни относятся к активацион-ным, другие к ориентационным механизмам структурной вязкости. Физическая основа активационных механизмов лежит в представлениях Френкеля fl ] и Эйринга [2, 3] о строении жидкостей и тепловом движении в жидкостях. Эти представления могут быть перенесены и на более сложные системы, такие как полимеры, расплавы стекол, дисперсные системы с учетом их строения. [16]

Основные механизмы неньютоновского течения разделяются на две группы - одни относятся к активацион-ным, другие к ориентационным механизмам структурной вязкости. Физическая основа активационных механизмов лежит в представлениях Френкеля Г1 ] и Эйринга [2, 3] о строении жидкостей и тепловом движении в жидкостях. Эти представления могут быть перенесены и на более сложные системы, такие как полимеры, расплавы стеколт дисперсные системы с учетом их строения. [17]

Кривые течения ньютоновской ( а и неньютоновской ( б. [18]

Этот вид неньютоновского течения имеет важное практическое следствие. Понижение вязкости с увеличением скорости сдвига означает, что напряжение, необходимое для того, чтобы вызвать течение с высокой скоростью, на самом деле не так велико, как это можно было ожидать из измерений вязкости при малых скоростях сдвига. Это очень существенно, например, для таких операций, как экструзия, когда полимер продавливается через трубку, размалывание и смешение, где используют большие скорости сдвига, а также при вальцевании и каландровании. [19]

В механизме неньютоновского течения Эйринга не предполагается каких-либо изменений в структуре системы при переходе от покоя к течению, поэтому структурные параметры А и С / 0 в процессе течения считаются постоянными. В теории Ри и Эйринга в качестве аргумента, однозначно определяющего вязкость, применяется скорость деформации сдвига у в установившемся вязком потоке. [20]

В механизме неньютоновского течения Эйринга не предполагается каких-либо изменений в структуре системы при переходе от покоя к течению, поэтому структурные параметры А и С / 0 в процессе течения считаются постоянными. В теории Ри и Эйринга в качестве аргумента, однозначно определяющего вязкость, применяется скорость деформации сдвига v в установившемся вязком потоке. [21]

В механизме неньютоновского течения Эйринга не предполагается каких-либо изменений в структуре системы при переходе от покоя к течению, поэтому структурные параметры А и U0 в процессе течения считаются постоянными. В теории Ри и - Эйринга в качестве аргумента, однозначно определяющего вязкость, применяется скорость деформации сдвига у в установившемся вязком потоке. [22]

Современные теории неньютоновского течения растворов цепных полимеров предсказывают снижение эффективной вязкости с увеличением градиента скорости. Аномалии течения обусловлены совокупным действием нескольких факторов. Для сильно разбавленных растворов, когда можно пренебречь межмолекулярным взаимодействием, гибкая цепная макромолекула, имеющая конформацию статистического клубка, в ламинарном потоке подвергается воздействию пары сил. Поэтому при простом сдвиговом течении молекула полимера совершает не только поступательное движение со скоростью жидкости в данной точке, но и вращательное движение вокруг центра масс со средней угловой скоростью вращения, равной половине градиента скорости. Если градиент скорости достаточно мал ( Y - - 0), то макромолекула вращается в потоке как жесткая частица с угловой скоростью без деформации. Реальная гибкая цепь линейного полимера имеет конформацию асимметричного клубка, поэтому под воздействием обтекающего потока жидкости частица будет ориентироваться продольной осью в направлении потока. [23]

Для дисперсных систем неньютоновское течение проявляется наиболее ярко. В процессе течения структура любой системы всегда перестраивается, но в случае механизма Эйринга структура остается той же ( начальной) и после снятия напряжения мгновенно приобретает исходную структуру и физические свойства. В случае механизма Ребиндера структура изменяется, и для ее восстановления после снятий нагрузки требуется время тиксотропного восстановления. [24]

Для дисперсных систем неньютоновское течение проявляется наиболее ярко. В процессе течения структура любой системы всегда перестраивается, но в случае механизма Эйринга структура остается той же ( начальной) и после снятия напряжения мгновенно приобретает исходную структуру и физические свойства. В случае механизма Ребиндера структура изменяется, и для ее восстановления после снятия нагрузки требуется время тиксотропного восстановления. [25]

Уравнения движения для неньютоновских течений могут быть получены из уравнений Навье - - (, токса, записанных в компонентах тензора напряжений зависимостями ( 1.1 U1), (1.102), В случае осесимметрич-ног О обтекания уравнения Навье - Гтокса в сферических координатах мо. [26]

Поэтому оба вида неньютоновского течения дали более благоприятные характеристики вытеснения, чем ньютоновское. [27]

Пригоден для измерений ньютоновских и неньютоновских течений, в частности, при очень высоких скоростях сдвига. [28]

Возможны след, механизмы неньютоновского течения: структурный, наиб, характерный для дисперсных систем и связанный с изменением характера струк-турообразования в многокомпонентной системе ( с разрушением или образованием агрегатов частиц в дисперсии и связей между ними - от мех. [29]

Для более детального изучения неньютоновского течения можно сравнить найденное решение с решением для ньютоновского течения, которое можно получить, просто вызвав PRINT после первой итерации. [30]

Страницы: 1 2 3 4