Термодинамическое тождество

Cтраница 2

Существование термодинамических потенциалов вытекает из термодинамического тождества ( стр. [16]

Это есть общее аналитическое выражение термодинамического тождества для необратимых процессов. Так как величины V, оа, , ап, Т определяют равновесное состояние, в дальнейшем будем называть их равновесными параметрами. Величина d S, наоборот, через равновесные параметры не может быть выражена. Ее возникновение обусловлено необратимостью процесса, и, следовательно, она должна быть выражена через дополнительные параметры, прямо связанные с природой рассматриваемого необратимого процесса. Эти дополнительные параметры целесообразно назвать неравновесными, или диссипатив-ными. [17]

Отметим, что при выводе дифференциальных термодинамических тождеств не использовалось уравнение связи векторов D и Е, следовательно, они справедливы и для неравновесных состояний системы. [18]

Такая точность достаточна для использования известного термодинамического тождества ( dCvldv) T Т ( dzP / dT2) v в области влажного пара с целью лроверки уравнения кривой упругости. [19]

Соотношения (2.26) - (2.28) называют также термодинамическими тождествами. [20]

Уравнение ( 12) было получено из термодинамического тождества ( 5) и на основе двух изотермических законов поведения идеального газа, а также эмпирического определения величины моля. Величина Т, входящая в уравнение ( 12), та же что и в термодинамическом тождестве ( 5), и, следовательно, является температурой Кельвина. [21]

Равновесный изобарический процесс в координатах / - av - Т. [22]

Выражение для ds можно получить и из термодинамического тождества, которым в рассматриваемом случае можно воспользоваться, так как процесс изменения состояния тела при дросселировании является локально равновесным. [23]

Последнее уравнение называется основным уравнением термодинамики, или термодинамическим тождеством. [24]

Последнее выражение называют основным уравнением термодинамики, или термодинамическим тождеством. [25]

Соотношение (8.3) справедливо для любой трехпараметрической термодинамической системы и называется термодинамическим тождеством. [26]

Действительно, уже в том ограниченном определении, которое выражено термодинамическим тождеством, легко заметить следы других определений энтропии, отражающих другие стороны ее понятия. Энтропия определена для равновесных состояний, но равновесные состояния могут стать неравновесными, если изменить положение ограничивающих систему механических тел. [27]

Это соотношение, охватывающее первый и второй законы термодинамики, называют термодинамическим тождеством. Все выведенные уравнения применимы для обратимых циклов и процессов. [28]

Тело называется упругим, если все входящие в табл. 5 и в основное термодинамическое тождество (10.30) функции являются параметрами состояния, причем рассеяние w равно нулю, так что функционал энтропии совпадает с энтропией s (10.20), T) S. Любая пара параметров таблицы ( я, г, V) из реакции r ( t) в момент t представляет вместе с Vf-V функции параметров процесса n ( t) в этот же момент. [29]

Изменение энтропии при неадиабатическом расширении тела в пустоту может быть найдено путем интегрирования термодинамического тождества ds ( du / T) - - ( р / Т) dv по любой непрерывной кривой, соединяющей начальную и конечную точки процесса. [30]

Страницы: 1 2 3 4