Ток - вероятность
Cтраница 1
Ток вероятности /; имеет три слагаемых. Первое обусловлено регулярной ( неслучайной) скоростью Vi. Второе - скоростью, направленной к области меньшей энергии, обусловленной наличием затухания; и третье слагаемое представляет собой диффузионный ток в направлении меньшей вероятности. [1]
Построим теперь ток вероятности /, аналогичный току (2.21) для уравнения Клейна - Гордона, и посмотрим, будет ли плотность вероятности положительной. [2]
Это означает, что такой ток вероятности не может представлять покоящуюся частицу. [3]
Вектор j есть четырехмерная плотность тока вероятности, которая обращается в нуль, когда вектор дрейфа А удовлетворяет условию ( называемому условием потенциальности) ( Stratonovich, 1963, гл. [4]
Вектор (V.11) есть вектор плотности тока вероятности. Равенстве (V.13) выражает закон сохранения заряда. [5]
Зависит ли от времени плотность тока вероятности в стационарном состоянии. [6]
Отсюда следует, что вектор j есть вектор плотности тока вероятности. Уравнение (29.6) получает более наглядное толкование, если заметить, что w ф ф может рассматриваться так же, ках средняя плотность частиц. Тогда j следует рассматривать как средний поток частиц через площадь в 1 см2 в 1 сек. В соответствии с этим уравнение (29.6) нужно толковать как закон сохранения числа частиц. [7]
Нетрудно видеть, что для вещественных волновых функций плотность тока вероятности (14.38) обращается в нуль. Но поскольку для стационарных состояний финитного движения направления вдоль и против оси равноправны, плотность тока должна обращаться в нуль. [8]
Итак, р и j являются искомыми плотностью и током вероятности. Однако мы при этом сразу сталкиваемся с трудностью, состоящей в том, что плотность р, определенная выражением (2.20), в отличие от выражения (2.18), соответствующего уравнению Шредингера, не является положительно определенной величиной. Поскольку уравнение Клейна - Гордона есть уравнение второго порядка, величины ф и ду / dt могут быть фиксированы в данный момент времени так, чтобы величина р была отрицательной. Поэтому интерпретация р как плотности вероятности невозможна. [9]
Вычислим теперь вероятность местоположения частицы wn ( x, t) и плотность тока вероятности jn ( x, t) в я-ом стационарном состоянии. [10]
 |
Момент количества движе. [11] |
Для определения магнитного момента атома водорода и сходных с ним ионов первоначально найдем выражение для тока вероятности. [12]
В стационарном состоянии dp / dt 0, так что на основе уравнения (2.9.9) расходимость плотности тока вероятности j также стремится к нулю. В одномерном случае под этим подразумевалось бы, что скалярная величина j постоянна и, таким образом, плотность вероятности и его производные стремятся к бесконечности, тогда из уравнения следует, что константа должна быть равна нулю. [13]
Таким образом, под влиянием внешнего поля в кристалле возникает возмущенная электронная плотность, а значит, и дополнительный шредингеровский ток, или ток вероятности. Электромагнитное волновое поле в кристалле связано именно с распространением упомянутого возмущения и описывается методами электродинамики с помощью уравнений Максвелла. [14]
 |
Потенциальная чае Соответствующее решение уравне-стуиенька д я Щредингера можно предста. [15] |
Страницы: 1 2