Ток - холл
Cтраница 2
Первый член описывает дрейфовый ток, второй - диффузионный, третий - гальваномагнитный ток Холла, четвертый - магнитно-диффузионный ток. Выражение (82.1) учитывает токи, создаваемые носителями зарядов разных типов. [16]
Первый член описывает дрейфовый ток, второй - диффузионный, третий - гальваномагнитный ток Холла, четвертый - магнитнодиф-фузионный ток. Выражение (82.1) учитывает токи, создаваемые носителями зарядов разных типов. [17]
Мост балансируется в отсутствие магнитного поля, а при его наличии производится измерение тока Холла. [18]
ГДе Pel - плотность заряда электронов; - ( У х В) - ток Холла. [19]
Соотношения (2.46) и (2.47) используют для олределения подвижности основных носителей заряда по результатам измерения тока Холла. Для получения сведений о концентрации носителей заряда необходимо проводить измерения тока Холла совместно с измерениями удельной проводимости. [20]
Теперь мы в состоянии понять, почему существование специального, перколяционного, объемного протяженного состояния на данном уровне Ландау необходимо для получения квантового тока Холла на этом уровне. [21]
Это рассуждение показывает, что при UJCT 1 каждый уровень Ландау, имеющий одно протяженное состояние с энергией, меньшей EF, будет давать вклад ( е2 / h) V в ток Холла. [23]
Здесь у - вектор плотности тока, Е и Е - соответственно параллельная и перпендикулярная напряженности магнитного поля Н компоненты напряженности электрического поля, ох - проводимость тока, перпендикулярного к вектору / /, 2 - проводимость тока Холла. [24]
Хотя квантовый эффект Холла ( КЭХ) является почти макроскопическим явлением ( не считая того, что он имеет место в системе двумерных электронов), его физика имеет много общего с некоторыми аспектами мезоскопической физики. Квантованный ток Холла на больших масштабах очень похож на персистентный ток, многие другие свойства тоже оказываются похожими. Поэтому эта глава посвящается КЭХ. [25]
Отметим, наконец, что в присутствии постоянного магнитного поля в плазме возможен ток в направлении, перпендикулярном к приложенному электрическому полю. Такие токи называются токами Холла; мы говорим также о подвижности ( или проводимости) Холла. [26]
Ток Холла равен сумме токов, протекающих вдоль токовых контактов; он может быть измерен, если расщепить токовые электроды и между их половинами включить токоизмерительные приборы. Поэтому основная особенность образца для измерения тока Холла заключается в том, что один из токовых контактов выполняют в виде двух равных половинок 2 и 3, разделенных узким зазором. В отсутствие магнитного поля через образец протекает ток от источника напряжения ИН. Если контакты 2 и 3 одинаковы и RiR2, то они эквипотенциальны и ток через гальванометр G не протекает. [27]
Соотношения (2.46) и (2.47) используют для олределения подвижности основных носителей заряда по результатам измерения тока Холла. Для получения сведений о концентрации носителей заряда необходимо проводить измерения тока Холла совместно с измерениями удельной проводимости. [28]
Расчет, проделанный им для сжимаемого течения, показал, что величина магнитного давления В2Х ( макс) / 2 ie составляет менее 10 - 2 атм, поэтому результаты исследования применимы для давлений свободного потока вплоть до 10 - 3 атм, и при этом поток все еще не будет отрываться от нижней стенки. При использовании других граничных условий ограничение на р несколько менее строгое, хотя учет тока Холла также ограничит область справедливости решения до более высоких давлений, чем эти. [29]
Расчеты Буша показывают, что с помощью умеренных полей можно достичь снижения теплообмена до 20 % первоначального значения. Однако интенсивность поля во всех задачах о течении ограничена эффектами низкого давления, такими, как токи Холла ( см. разд. [30]
Страницы: 1 2 3 4