Cтраница 4
Сначала давайте вспомним, что согласно результатам, изложенным в гл. В 0 все состояния являются локализованными. С другой стороны, калибровочный анализ в предыдущем пункте показал, что протяженные состояния чувствительны к магнитному потоку и дают ток Холла. Поэтому введение магнитного поля должно делокализо-вать некоторые состояния, по крайней мере тогда, когда оно достаточно сильное, чтобы можно было находиться в режиме КЭХ. Действительно, такие протяженные состояния могут быть созданы при довольно общих условиях для конечных образцов, имеющих потенциальные стенки и граничные состояния. Их роль в переносе тока уже была частично прояснена в случае, когда экспериментальная конфигурация, такая, как на рис. 6.1, анализировалась в рамках формулировки Ландауэра, в которой каналы движений направо ( налево) соединены с левым ( правым) резервуарами, а квантованный ток Холла соответствует единичной трансмиссии в граничных состояниях заполненных уровней Ландау. Но главная задача состоит в том, чтобы узнать, как магнитное поле делокализует число состояний, достаточное для наблюдения КЭХ в объеме системы. [46]
Когда направление магнитного поля совпадает с направлением движения жидкости, силовые линии, очевидно, препятствуют конвективному теплообмену и коэффициент теплоотдачи снижается до 85 % значения в отсутствие магнитного поля. Если же магнитное поле направлено навстречу движению жидкости, то оно не оказывает влияния на теплоотдачу. Если рассматривать силы, действующие на жидкость, то паралельное и антипараллельное направление поля и скорости должно давать один и тот же результат, даже если учитывается индуктированное магнитное поле, но не токи Холла. Условия же эксперимента были таковы, что эффект Холла должен быть мал. [47]