Cтраница 1
Прямолинейный ток J находится в одной плоскости с током / 2, текущим по тонкой квадратной рамке со стороной а. Ближайшая сторона рамки расположена на расстоянии г от тока J и имеет одинаковое с ним направление тока. Чему равна сила F, приложенная к рамке. [1]
Представим себе прямолинейный ток, пространство вокруг которого заполнено парамагнетиком. Ограничим пространство, заполненное парамагнетиком, цилиндром некоторого радиуса. Поскольку divjMCU1 0, ток необходимо представлять замкнутым в произвольно малой пространственной области. В немагнитной среде моменты распределены хаотически и в целом не возникает вектора намагничивания, а следовательно, и токов. [2]
В поля прямолинейного тока в вакууме одинакова вдоль всех линий магнитной индукции и равна произведению магнитной постоянной на силу тока. [3]
Она характеризует взаимодействие прямолинейных токов в бесконечных параллельных проводниках. [4]
Магнитная индукция поля прямолинейного тока в данной точке пропорциональна силе тока и обратно пропорциональна расстоянию точки от оси тока. [5]
В частности, на прямолинейный ток в однородном магнитном поле действует сила Ампера, которую легко вычислить. В формуле ( 70) все векторы В одинаковы и их можно вынести за знак интеграла, все синусы и сила тока - тоже; сумма всех отрезков проводника представляет собой его длину. [6]
Там выводится формула взаимодействия прямолинейных токов, текущих по параллельным бесконечно длинным проводникам, и получается сила Лоренца исходя из электрического взаимодействия зарядов. Полевая интерпретация этих результатов позволяет найти индукцию магнитного поля тока, текущего по прямолинейному бесконечно длинному проводнику. Принцип суперпозиции для магнитного поля является теперь следствием принципа суперпозиции для электрического поля. Переход к индукции магнитного поля произвольных токов и вывод соответствующих уравнений производится в § 35, где существенно используется независимость локальных соотношений от значений физических величин в других точках. Затем в § 37 теоретически выводится закон Био - Савара и тем самым завершается анализ связи, которая существует в рамках релятивистских представлений о пространстве и времени между инвариантностью элементарного электрического заряда, законом Кулона, принципом суперпозиции для электрического поля и законом Био - Савара, силой Лоренца и принципом суперпозиции для магнитного поля. [7]
В магнитной индукции поля прямолинейного тока в вакууме одинакова вдоль всех линий магнитной индукции и равна произведению магнитной постоянной на силу тока. [8]
Следовательно магнитные силовые линии прямолинейного тока суть круги, лежащие в плоскостях, перпендикулярных к току, и имеющие центры на оси проводника. Положительным для магнитных силовых линий является то направление, которое для наблюдателя, смотрящего вдоль тока АВ, представляется обходящим ток по стрелке часов. [9]
Формула применяется для случая прямолинейного тока. Формула применяется для случая проводника цилиндрической формы. Название применяется только в нерационализированной системе. [10]
О силах, действующих на прямолинейный ток, находящийся внутри проводящей цилиндрической трубы. [11]
Рассмотрим общий случай, когда прямолинейный ток i Срис. [12]
Рассмотрим, прежде всего, бесконечный прямолинейный ток. Из соображений симметрии очевидно, что сщювая линия может иметь лишь форму окружности, центр которой совладает с осью провода. [13]
Рассмотрим, прежде всего, бесконечный прямолинейный ток. Из соображений симметрии очевидно, что силовая линия может иметь лишь форму окружности, центр которой совпадает с осью про. [14]
Силовые же линии поля Н2 прямолинейного тока J2 представляют собой концентрические окружности. Стало быть, в каждой точке поверхности S как HI, так и Н2 касательны к этой поверхности; следовательно, и вектор напряженности результирующего поля Н - HI Н2 тоже касателен к ней. Это значит, что каждая силовая линия поля Н, проходящая через одну какую-нибудь точку поверхности S: должна лежать на этой поверхности всеми своими точками. [15]