Cтраница 2
Силовые же линии поля Н2 прямолинейного тока У2 представляют собой концентрические окружности. Стало быть, в каждой точке поверхности S как Hlt так и Н2 касательны к этой поверхности; следовательно, и вектор напряженности результирующего поля Н Н1 Н2 тоже касателен к ней. Это значит, что каждая силовая линия поля Н, проходящая через одну какую-нибудь точку поверхности S, должна лежать на этой поверхности всеми своими точками. [16]
Силовые же линии поля Н4 прямолинейного тока Ja представляют собой концентрические окружности. Стало быть, в каждой точке поверхности 5 как HI, так и Н4 касательны к этой поверхности; следовательно, и вектор напряженности результирующего поля Н Hj - j - H2 тоже касателен к ней. Это значит, что каждая силовая линия поля Н, проходящая через одну какую-нибудь точку поверхности S, должна лежать на этой поверхности всеми своими точками. [17]
Применим этот метод к случаю прямолинейного тока бесконечной длины, действующего на отрезок параллельного ему прямолинейного проводника. [18]
Предположим, что поле обусловливается прямолинейным током i в кольцевом сердечнике, составленном из половин, имеющих разные значения ла. Рассмотрим точки а и Ь, находящиеся у поверхности раздела в разных половинах сердечника и отстоящие от проводника с током i на одинаковом расстоянии га гь. Напряженность поля свободного тока в этих точках имеет равное значение. [19]
Поле Е совпадает с магнитным полем прямолинейного тока те. [20]
Напомним, что магнитные силовые линии прямолинейного тока представляют собой концентрические окружности. Поэтому, когда поле тока складывается с приложенным полем, суммарное поле на внешнем ободе кольца будет превышать поле на его внутреннем ободе ( фиг. Таким образом, магнитное поле достигает критической величины сначала на внешнем ободе кольца. Этому состоянию соответствует точка А на фиг. [21]
Напомним, что магнитные силовые линии прямолинейного тока представляют собой концентрические окружности. [22]
Напомним, что магнитные силовые линии прямолинейного тока представляют собой концентрические окружности. Поэтому, когда поле тока складывается с приложенным полем, суммарное поле на внешнем ободе кольца будет превышать поле па его внутреннем: ободе ( фиг. Таким образом, магнитное поле достигает критической величины сначала на внешнем ободе кольца. Этому состоянию соответствует точка А па фиг. [23]
Для определения ампера выбран простейший случай прямолинейных токов, взаимодействие которых описывается законом Ампера. Указанные в определении бесконечно тонкие и бесконечно длинные проводники неосуществимы на практике, и сила взаимодействия между ними слишком мала, чтобы ее можно было точно измерить. [24]
По каким формулам определяют напряженности магнитных полей прямолинейного тока, кругового тока и соленоида с током. [25]
Поэтому 7Vi7V2, или электромагнитная сила, обусловленная бесконечно протяженным прямолинейным током, перпендикулярна этому току, а ее величина изменяется обратно пропорционально расстоянию от него. [26]
Определение единицы силы тока - ампера - основано на взаимодействии параллельных прямолинейных токов. [27]
Определение единицы силы тока - ампера - основано на взаимодействии параллельных прямолинейных токов: ампер ( а) равен силе постоянного тока, который, протекая по двум длинным параллельным прямолинейным проводникам, расположенным на расстоянии 1 м один от другого в вакууме, вызывает между этими проводниками силу, равную 2 10 - 7 н на 1 м длины. [28]
На основании (1.58) можно также находить ноля, создаваемые несколькими прямолинейными токами, параллельными либо анти-параллельпыми. [29]
Симметрией оо / т обладают поле постоянного магнита и магнитное поле прямолинейного тока. Вектор напряженности магнитного поля Н, так же как и вектор индукции В, - это вектор аксиальный. В отличие от полярного вектора напряженности электрического поля Е вектор Н должен изображаться, как на рис. 176, б: отрезок длиной Н и круговая стрелка, указывающая направление вращения. [30]