Cтраница 2
В то время как векторный изотриплетный ток сохраняется, аксиальный ток не может сохраняться. [16]
Это число дает возможность прямо проверить величину пи-онного вклада в аксиальный ток (9.30), а также, как мы сейчас покажем, и проверить соотношение ЧСАТ. [17]
В первых двух диаграммах ( см. рис. 2, а) аксиальный ток связан непосредственно с фермионной петлей. В последних двух диаграммах ( см. рис. 2, б) аксиальный ток связан сначала с пионом с константой 2 mg - 1, приобретая, таким образом, нужный пионный полюс. [18]
В физике пионов при низких энергиях столь же важную роль играют аксиальный ток Afl ( x) и его дивергенция. Точно так же, как электромагнитный ток У исследуют с помощью электронов и фотонов, свойства аксиального тока изучают по его слабой связи с лептонами. Поэтому полезно напомнить некоторые основные результаты, касающиеся аксиальных токов в физике слабых взаимодействий при низких энергиях. [19]
Нетрудно видеть, что параметр р, характеризующий силу четырехфермионного взаимодействия нейтральных аксиальных токов ( см. гл. [20]
Так как NN-потенциал уже включает однооконный обмен, нуклонные борновские члены порождаются одночастичным аксиальным током, действующим на ядерные волновые функции, в которых содержатся корреляции нуклонов. Поэтому остаются только вклады, пропорциональные неборновской части р-волнового объема TrN-рассеяния. Данные члены, как можно видеть из табл. 2.2, в статическом пределе не имеют борновских вкладов. [21]
Пион - самый легкий из адронов, поэтому можно считать, что дивергенции аксиальных токов действительно малы, если совсем не исчезают. Таким образом, соотношение (8.23) обычно считается достаточно хорошим приближением 5 U ( 2) SU ( 2) - симметрии. В этом случае правая часть уравнения (8.15) близка к нулю. [22]
Рассмотрим безмассовую спинорную электродинамику [12], Приведенные выше аргументы показывают, что невозможно определить сохраняющийся калибровочно-инвариантный аксиальный ток, несмотря на киральную симметрию теории. Тем не менее существует сохраняющийся калибровочно-инвариантный аксиальный заряд [11], который строится следующим образом. [23]
На первый взгляд кажется, что выбор числовых множителей ( вообще говоря, различных для векторных и аксиальных токов) перед приведенными выражениями произволен. [24]
Пионный полюсной член (9.79) также дает вклад как в аксиальный обменный ток, так и в одночастичный аксиальный ток. В нашем случае этот член пренебрежимо мал по двум причинам. В более общем виде, они малы до тех пор, пока передача энергии - импульса мала по сравнению с массой пиона. К тому же в любом полу-лептонном слабом процессе этот член пропорционален массе леп-тона, это мы уже отмечали при обсуждении константы индуцированной псевдоскалярной связи в разделе 9.4.2. Поэтому в процессах ( е, v), таких как / 3-распад, его вклады пренебрежимо малы. [25]
Отметим, что в случае В const имеем однородное постоянное магнитное поле в области р ро - Бегущий аксиальный ток индуцирует вихревые тангенциальное электрическое и радиальное магнитное поля в плоскости, перпендикулярной оси симметрии системы. [26]
Отдельно должно быть рассмотрено возникновение МГД-неус-тойчивости, когда стабилизирующее продольное магнитное поле существует как внутри, так и снаружи плазменного шнура с аксиальным током. Подобная ситуация типична для медленно протекающих процессов: в этом случае за характерные времена успевает произойти перемешивание продольного и азимутального поля, так что суммарное поле оказывается винтовым. [27]
В этом случае аксиальная аномалия не приводит к не-самосогласованности теории, поскольку калибровочная инвариантность в электродинамике связана с сохранением векторного электромагнитного тока, а аксиальный ток является с точки зрения этой модели внешним объектом. [28]
Суммарная ширина распада т в четное число пионов составляет примерно 1 56 Г ( т - evv) и приблизительно на 10 % превышает наивную партонно-киральную оценку, согласно которой цветовой множитель 3cosa9 поровну делится между векторным и аксиальным током. [29]
Заметим, что член ( 1 - 20 / 1) происходит от произведения электронного аксиального тока на кварко-вый векторный ток, а член ( 1 - 4) / С ( /) - от произведения электронного векторного тока на кварковый аксиальный ток. [30]